Реальные волны

Cтраница 1

Реальные волны, распространяющиеся в среде ( твердой, жидкой или газообразной), уменьшают свою интенсивность значительно быстрее, чем по закону обратных квадратов. Сказываются потери механической энергии, превращение ее в тепло. [1]

Реальные волны всегда отличаются от идеальных синусоидальных волн, описываемых уравнением (53.3), тем, что они ограничены во времени и при их распространении в среде происходит некоторое поглощение энергии, приводящее к уменьшению амплитуды волны. [2]

Никакие реальные волны этим свойством не обладают, поэтому образ плоской монохроматической волны представляет идеализацию, применимость которой к описанию реального волнового процесса зависит не только от рассматриваемого процесса, но и от характера решаемой задачи. Условия применимости этой идеализации в каждом конкретном случае требуют специального рассмотрения. [3]

Развитие теории шло по пути исследования волн малой или бесконечно малой амплитуды, а также волн конечной амплитуды на поверхности жидкости различной глубины - бесконечно большой и конечной. К первому типу могут быть отнесены реальные волны приливов, сейсмические волны и некоторые волны зыби, у которых амплитуды действительно составляют весьма малые доли от их длины. Ветровые волны, имеющие конечные соотношения амплитуды и длины, следует причислить к волнам второго типа. [4]

К расчету интерференции волн, испускаемых атомами протяженного источника света. [5]

Предположим, наконец, что все атомы, находящиеся в плоскости, перпендикулярной к оси Oz, испускают волны с одинаковыми фазами ф ( г); иными словами, ср ( /) зависит только от г, а от х и у не зависит. При выполнении перечисленных условий поле, создаваемое атомами, расположенными в какой-либо плоскости г const, подобно полю в случае дифракции монохроматической волны, падающей параллельно оси Oz на экран с отверстием в виде прямоугольника со сторонами а и Ь: роль вторичных волн Френеля в дифракционной задаче играют теперь реальные волны, испускаемые атомами, которые расположены в пределах этого отверстия, - поперечного сечения источника плоскостью г const. На рис. 40.2 показано одно из таких сечений. [6]

Курс одиночного корабля может устойчивым образом пересечь складку, высокая же интенсивность энергии вблизи точки сборки локализована в малой области. Конечно, все это смазывается и потому несколько ослабляется хроматической аберрацией, даже в большом масштабе, когда применима лучевая теория. Реальные волны - это смесь большого количества длин волн, каждая из которых может вызывать каустики в различных местах. [7]

Один состоит в том, что ни одна из точек реального шнура или трубки, передающих волну, не останавливается мгновенно. Все реальные волны имеют закругленные углы. Частицы трубки лишь постепенно ускоряются и возвращаются к состоянию покоя. Это только отчасти удовлетворительный ответ, так как чем более гибкий шнур или трубка используются, тем более острыми могут быть углы у волны. Однако можно избежать разговора в классе на эту тему, используя в качестве примера гладкие волны без острых углов. [8]

До сих пор мы изучали только синусоидальные волны, для возбуждения которых необходимо, чтобы источник волн совершал незатухающие, гармонические колебания. В действительности все реальные источники не удовлетворяют этому условию хотя бы потому, что обладают ограниченным запасом энергии и, следовательно, колеблются не бесконечно долго, а в течение ограниченного промежутка времени. Следовательно, все реальные волны в той или иной степени отличаются от синусоидальных. В связи с этим, естественно, возникает вопрос - применимы ли к реальным волнам соотношения, справедливые для синусоидальных волн. Подробное рассмотрение этого вопроса достаточно сложно и выходит за рамки нашего курса. [9]

До сих пор мы изучали только синусоидальные волны, для возбуждения которых необходимо, чтобы источник волн совершал незатухающие, гармонические колебания. В действительности все реальные источники не удовлетворяют этому условию хотя бы потому, что обладают конечным запасом энергии и, следовательно, колеблются не бесконечно долго, а в течение ограниченного промежутка времени. Следовательно, все реальные волны в той или иной степени отличаются от синусоидальных. В связи с этим естественно возникает вопрос: применимы ли к реальным волнам соотношения, справедливые для синусоидальных волн. Подробное рассмотрение этого вопроса достаточно сложно и выходит за рамки нашего курса. [10]

До сих пор мы изучали только синусоидальные волны, для возбуждения которых необходимо, чтобы источник волн совершал незатухающие, гармонические колебания. В действительности все реальные источники не удовлетворяют этому условию хотя бы потому, что обладают конечным запасом энергии и, следовательно, колеблются не бесконечно долго, а в течение ограниченного промежутка времени. Следовательно, все реальные волны в той или иной степени отличаются, от синусоидальных. В связи с этим естественно возникает вопрос: применимы ли к реальным волнам соотношения, справедливые для синусоидальных волн. Подробное рассмотрение этого вопроса достаточно сложно и выходит за рамки нашего курса. [11]

Неправомерно проводить аналогию между электроном в яме и классической волной внутри резонатора. Этот пример учит нас относиться с осторожностью к волновым моделям в квантовой физике. Дебройлевские волны не похожи на реальные волны. [12]

Страницы: 1