Плоские волны

Cтраница 2

Стоячие плоские волны образуются при взаимодействии бегущих сверху винтовых волн с отраженными от дна. [16]

Монохроматические плоские волны (42.06) не ограничены в пространстве и времени, поэтому они являются математической абстракцией, реализующейся с некоторым приближением. В природе источники излучают волновое поле всегда за конечное время. Поэтому поле всегда занимает конечную часть пространства. [17]

Охладительные элементы радиаторов. а, б-трубы. s, г-волны. [18]

Плоские волны радиаторов оказались недостаточно жесткими: под давлением масла волны выпучивались и воздушный канал между ними недопустимо сужался. [19]

Плоские волны малой амплитуды поглощаются так, что убыль амплитуды ( например, амплитуды звукового давления) на некотором небольшом участке, пройденном волной, пропорциональна величине этого участка. Однако такой простой закон справедлив только для волн малой амплитуды. В волне конечной амплитуды этот коэффициент зависит, кроме того, от величины амплитуды давления и от расстояния до источника. Вблизи от источника, когда искажение формы волны еще мало, коэффициент поглощения волн конечной амплитуды не отличается от коэффициента поглощения волны малой амплитуды; по мере же увеличения расстояния, когда волна набирает искажение - этот коэффициент увеличивается. Наконец, при максимальном искажении, коэффициент поглощения достигает максимальной величины. На этом участке сохраняется также значение ( максимальное) коэффициента поглощения. При дальнейшем увеличении расстояния волна постепенно переходит в волну малой амплитуды и соответственно этому коэффициент поглощения постепенно уменьшается, стремясь к тому значению, которое имеет волна малой амплитуды. Как видно из рис. 237, коэффициент поглощения на некотором расстоянии ( приблизительно 7 - 10 см) достигает максимума ( здесь же наблюдается наибольшее искажение формы волны) и далее уменьшается. [20]

Однако плоские волны, строго говоря, непригодны для точного описания процесса рассеяния методом квантовых переходов, так как они всегда имеют бесконечное протяжение и, следовательно, всегда присутствуют в области действия сил. При строгом описании процесса рассеяния надо начальное состояние изображать волновым пакетом, так как пучок падающих частиц коллимирован в пространстве и попадает в область действия сил только через некоторое время, а рассеянные волны должны появляться только после того, как падающая волна достигнет области действия сил. Если начальное состояние описывается волновым пакетом, то значение импульса в падающей волне будет задано с неопределенностью Др - h / R, где R - линейные размеры пакета. Во всех случаях, когда эксперименты ведутся с хорошо коллимированными и достаточно монохроматическими пучками частиц, размеры волновых пакетов значительно ( R г0) превышают размеры атомных систем. Поэтому неопределенность значений импульса в пакете волн будет очень мала по сравнению с изменением импульса, обусловленным действием потенциала, приводящего к рассеянию. Этим оправдывается упрощение, вводимое заменой волновых пакетов плоскими волнами. [21]

Рассмотрим плоские волны в моноклинной системе. [22]

Рассмотрим плоские волны, описываемые этими уравнениями, в случае, когда Е имеет лишь z - компоненту, а В - только - компоненту. [23]

Две плоские волны, бегущие в противоположных направлениях. [24]

Две плоские волны, бегущие в противоположных направле ниях. [25]

Когда плоские волны после - ir - довательно наталкиваются на Ш решетку, от каждого штифта расходятся круговые волны, которые интерферируют и снова образуют плоские волны. [26]

Модулированные плоские волны являются собственными состояниями только в том случае, когда потенциал чисто периодический. В реальных кристаллах имеются переходы частиц между собственными состояниями, вызванные отклонениями потенциала от строгой периодичности. Эти процессы, устанавливают равновесие в тр время как электрическое поле F и градиент температуры VT нарушают его. [27]

Однако плоские волны, строго говоря, непригодны для точного описания процесса рассеяния методом квантовых переходов, так как они всегда имеют бесконечное протяжение и, следовательно, всегда присутствуют в области действия сил. При строгом описании процесса рассеяния надо начальное состояние изображать волновым пакетом, так как пучок падающих частиц коллимирован в пространстве и попадает в область действия сил только через некоторое время, а рассеянные волны должны появляться только после того, как падающая волна достигнет области действия сил. Если начальное состояние описывается волновым пакетом, то значение импульса в падающей волне будет задано с неопределенностью Др - h / R, где R - линейные размеры пакета. Во всех случаях, когда эксперименты ведутся с хорошо коллимированными и достаточно монохроматическими пучками частиц, размеры волновых пакетов значительно ( R га) превышают размеры атомных систем. Поэтому неопределенность значений импульса в пакете волн будет очень мала по сравнению с изменением импульса, обусловленным действием потенциала, приводящего к рассеянию. Этим оправдывается упрощение, вводимое заменой волновых пакетов плоскими волнами. [28]

Отражение и преломление. [29]

Если плоские волны падают на слегка изогнутую поверхность раздела, то лучи после отражения будут расходиться, если поверхность выпуклая, и сходиться - если она вогнутая. При расчете напряженности поля при расхождении увеличивают потери, а при схождении добавляют выигрыш. [30]

Страницы: 1 2 3 4