Cтраница 1
Франкль, Гудерлей и Буземан ввели предположение, что непрерывный поток является исключением и может существовать только для определенных обводов тела; при этом изменение формы контура тела при некотором числе М набегающего потока или изменение этого числа при фиксированном контуре приводит к возникновению скачков уплотнения. Этой точке зрения противостояла другая, основанная на найденных к этому времени точных примерах непрерывных течений с околозвуковыми скоростями ( например, решения Дж. Все это дало основание некоторым ученым думать, что можно практически осуществить непрерывное течение около профиля произвольной формы. [1]
Если Франкль развил покомпонентный метод описания движения такой среды, последовательно применив основные принципы механики сплошной среды по отдельности к каждой из двух компонент движущейся среды, то Баренблатт, исходя, по существу, из тех же представлений, свел задачу к описанию движения некоторой фиктивной неоднородной по плотности жидкости. [2]
Аргумент Франкля состоит в следующем. [3]
Таким способом Франкль исследовал влияние числа М и теплообмена между стенкой и газом на коэффициент трения плоской пластинки. [4]
В работе Франкля и Войшеля авторы встали на путь непосредственного обобщения на случай газового потока метода Кармана, упростив его лишь допущением о постоянстве напряжения трения поперек пограничного слоя. [5]
В работе Франкля и Войшеля авторы встали на путь непосредственного обобщения метода Кармана на случай газового потока, упростив его лишь допущением о постоянстве напряжения трения поперек пограничного слоя. [6]
Степень приближения, принятая Франклем и Войшелем, позволила им самим провести вычисления лишь до чисел М, мало превышающих единицу. [7]
В случае, рассмотренном Франклем, соотношения на характеристиках не образуют, вообще говоря, интегрируемых комбинаций, и сетка характеристик в плоскости годографа ( так же как и в плоскости течения) должна строиться для каждого частного случая течения. [8]
Степень приближения, принятая Франклем и Войшелем, позволила им самим провести вычисления лишь до чисел М, мало превышающих единицу. [9]
Степень приближения, принятая Франклем и Войшелем, позволила им самим провести вычисления лишь до чисел М, мало превышающих единицу. [10]
Строго это следует из упомянутой работы Франкля. [11]
Опираясь на метод осреднения, использованный Франклем, и стремясь выделить пульсации концентрации взвеси ( точнее, корреляционные моменты между пульсациями концентрации и скоростей), А. К. Дюнин ( 1963 1965) предложил несколько иной ( на наш взгляд, менее ясный) способ осреднения и затем распространил его на случай многофазного течения. Возможность дальнейшего обобщения уравнений Франкля была указана Б. А. Фидманом ( 1965), предложившим применить вероятностное осреднение, отражающее особенности пульсационного спектра осредняемой величины. [12]
Указанные граничные условия определяют для уравнения Чаплыгина задачу Франкля, обобщенную в том смысле, что на части границы в области эллиптичности задано условие косой производной. [13]
При этом показано, что и способ осреднения Франкля нуждается в улучшениях. [14]
Задача об исследовании такого движения была решена впервые Франклем. [15]