Фронт - плоская волна
Cтраница 2
В принципе может быть осуществлен длинный стережень ( или фронт плоской волны), параллельный оси х, равномерно приближающийся к этой оси. Почему нельзя использовать момент его совпадения с осью х для абсолютно одновременного пуска всех часов, расположенных на оси. [16]
 |
Два последовательных положения фронта плоской волны. [17] |
На рис. 10.4 изображены два последовательных положения одного и того же фронта плоской волны. Векторы Е и Н взаимно-перпендикулярны; они оба лежат в плоскости фронта волны. Вектор Умова-Пойнтинга S, перпендикулярный фронту волны, направлен вдоль луча г распространения. Направлением вектора Е определяется поляризация плоской волны; на рисунке показана вертикальная поляризация, но могут быть и другие виды поляризации. При любой поляризации векторы Е, Н и S взаимно-перпендикулярны. Такие волны, подобно волнам в проводной линии и световым волнам и в отличие от звуковых волн, называются поперечными волнами. [18]
Дифрагированные волны являются когерентными, так как они образовались путем деления фронта падающей плоской волны, а следовательно, они могут интерферировать в области их наложения. Интерференционная картина наблюдается на экране 5, находящемся на расстоянии / от плоскости щелей. [19]
Метод регистрации сопротивления сдвигу по разности напряжений в плоскостях, параллельной фронту плоской волны к перпендикулярной к нему ( см. параграф 5 пятой главы), является непосредственным методом регистрации и вследствие этого имеет определенное преимущество перед использованными ранее косвенными методами. [20]
Первый сомножитель приведенной зависимости ( в скобках) соответствует закону затухания избыточного давления на фронте неограниченной плоской волны ( d - ос), а второй учитывает потери на трение воздушного потока о поверхность стенок канала. [21]
Здесь пора вспомнить, что пока мы имели дело, в сущности, лишь с наклонами фронтов парциальных плоских волн; с учетом же дифракции расходимость каждой из них вовсе не является бесконечно малой и равна 20Д / D. По этой причине следить за процессом уменьшения угловых диаметров пятен имеет смысл лишь до тех пор, пока они не сравниваются с дифракционной шириной расходимости. На последующих обходах реальная картина распределения уже не меняется, причем убыль света из дифракционного керна за счет светорассеяния компенсируется поступлением за счет сжатия пятен, образовавшихся на предыдущих обходах. [22]
Однако среди недостатков призменных элементов еще важнее то, что добиться такой точности их изготовления, чтобы фронт плоской волны после отражения от них не имел изломов, весьма трудно, а подчас и невозможно. В особенности это касается триппель-призм; поэтому составленная из них схема типа рис. 4.14 в, предложенная в [122], может оказаться полезной главным образом тогда, когда точная юстировка элементов резонатора затруднена, а активная среда не слишком однородна, так что особенно высоких требований к пространственной когерентности излучения предъявлять все равно нельзя. [23]
 |
К упражнению 18. 1 - источник монохроматического. [24] |
Выведите формулы для радиуса первой и второй зон Френеля для точки, отстоящей на расстоянии D от фронта плоской волны, длина которой равна Я. [25]
 |
К упражнению 12. [26] |
Вывести формулы для радиуса первой и второй зон Френеля для точки, отстоящей на расстоянии D от фронта плоской волны, длина Йбтсрой равна К. [27]
 |
К упражнению 18. / - источник монохроматического. [28] |
Выведите формулы для радиуса первой и второй зон Френеля для точки, отстоящей на расстоянии D от фронта плоской волны, длина которой равна К. [29]
 |
К упражнению 12. [30] |
Страницы: 1 2 3 4