Фронт - плоская волна
Cтраница 3
Вывести формулы для радиуса первой и второй зон Френеля для точки, отстоящей на расстоянии D от фронта плоской волны, длина которой равна Я. [31]
Рассчитайте площадь первой, второй и третьей зон Френеля для точки, отстоящей на расстоянии 2 м от фронта плоской волны, если длина волны равна 500 нм. [32]
 |
Схема опыта Отье и Мальгранж. [33] |
В работе Мальгранж и Отье [135] в одном эксперименте были реализованы две разные области рассеяния в смысле соотношения между шириной фронта падающей плоской волны и толщиной кристаллической пластинки. [34]
Пространственная когерентность означает, что индуцированное излучение атомов по всему сечению активной среды происходит в одной фазе световой волны, при этом ее фронт близок к фронту плоской волны. [35]
 |
Схема дифракции волн от края экрана по Юнгу.| Схема дифракции волк от края экрана по Френелю.| Построение дифракционной картины за отверстием по Френелю ( разбиение на зоны Френеля. [36] |
Чтобы получить на основе такого представления все результаты упрощенной френелевской теории дифракции волн за отверстиями произвольной формы в плоском экране для малых углов дифракции, достаточно рассмотреть явления поперечной диффузии амплитуды по фронтам приблизительно плоских волн. [37]
Для определения коэффициента с сравним непосредственное действие плоской волны Л sin ( ujt - 92) в точке В ( см. рис. 21) и действие, рассчитанное по методу Френеля, когда в качестве вспомогательной поверхности выбран фронт плоской волны. [38]
Для определения коэффициента с сравним непосредственное действие плоской волны A sin ( ш / - ф) в точке В ( см. рис. 21) и действие, рассчитанное по методу Френеля, когда в качестве вспомогательной поверхности выбран фронт плоской волны. [39]
Тогда распространение плоской волны ( см.) мимо экрана согласно принципу Гюйгенса можно рассматривать как результат сложения волн, излучаемых в одинаковой фазе и с одинаковой амплитудой воображаемыми точечными источниками Qi, Q2, Qs - Qp, расположенными на не закрытой экраном части фронта плоской волны. [40]
Положим, что плоскость рамки составляет некоторый ( произвольный) угол в с направлением движения приходящих волн. Следовательно, фронт плоской волны достигает стороны А, затем проходит отрезок пути m acos6 и далее совмещается со стороной В. [41]
Получить ограниченную волну в виде пучка параллельных лучей не удается. Например, вырезая часть фронта плоской волны с помощью диафрагмы, получают сложное волновое поле, рассмотренное в § 1.6. В практике, однако, используют слаборасходящиеся пучки лучей. Для достаточно длительного акустического импульса, распространяющегося в направлении слаборасходящегося пучка лучей, используют формулы (1.11), но уже как приближенные. [42]
В плоской волне волновыми поверхностями являются плоскости, перпендикулярные к направлению распространения волны. На рис. IV.3.1 6 показаны фронты плоской волны и лучи. [43]
В плоской волне волновыми поверхностями являются плоскости, перпендикулярные к направлению распространения волны. На рис. IV.3.1 б показаны фронты плоской волны и лучи. [44]
Распределение его интенсивности на очень большом ( в пределе - бесконечно большом) расстоянии от экрана соответствует дифракции Фраунгофера. Волны, возникающие в результате ограничения фронта падающей плоской волны при прохождении сквозь отверстие в экране, называют дифрагировавшими, а нормали к их волновым поверхностям - дифрагировавшими лучами. Они не существуют в рамках геометрической оптики. Возникновение дифрагировавших волн при прохождении через отверстие означает, что волна с ограниченной площадью поперечного сечения не может быть строго плоской. Фурье) содержит слагаемые с волновыми векторами различных направлений. Эти слагаемые и соответствуют дифрагировавшим волнам. [45]
Страницы: 1 2 3 4