Плоский фронт - волна
Cтраница 1
Плоский фронт волны относительно просто создается системой зеркал, что нетрудно продемонстрировать как в области УКВ, так и в оптическом диапазоне. При этом получается более или менее направленная ( т.е. мало расходящаяся) волна, хотя детальный анализ степени направленности излучения часто оказывается далеко не простым. [1]
Здесь плоский фронт волны падает перпендикулярно на первую поверхность клина. [2]
Для получения плоского фронта волны ( параллельного пучка лучей) необходим точечный источник света. Его можно создать с помощью диафрагмы малых размеров, которая устанавливается в плоскости резкого изображения источника, и объектива. [3]
Пусть на двух-зеркальную систему падает плоский фронт волны. Световая волна, попадая на первое полупрозрачное покрытие, расщепляется на отраженную и проходящую, которая бесконечное число раз проходит через диэлектрик. Интерес представляет интерференционная картина, получаемая в, проходящем свете. Благодаря высокому энергетическому коэффициенту отражения полупрозрачных слоев ( R 0 8 - 0 9) при каждом последовательном отражении происходит незначительное снижение интенсивности пучка. Таким образом, как в проходящем, так и в отраженном свете получается система параллельных когерентных лучей. [4]
Согласно принципу Гюйгенса - Френеля плоский фронт волны, совпадающий в момент времени т с круглым отверстием, можно рассматривать как множество фиктивных источников, испускающих когерентные волны. [5]
Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен i. За время, в течение которого свет от точки В достигнет D на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности - сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А и D возникнут такие же волновые поверхности. Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая - необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи А, С0, D0 получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью DF. Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, De получим, проведя линии к точкам касания эллиптических поверхностей с плоскостью DE. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей - обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [7]
Угол раструба должен быть небольшим, так как при этом плоский фронт волны искажается мало и фазовые ошибки незначительны. [8]
Из (3.3.23) видно, что на внешней поверхности линзы образуется плоский фронт волны, наклон которого задается смещением облучателя из фокуса линзы. [9]
 |
Кривые зависимости коэффициента направленного. [10] |
Угол раструба должен бытв малым, так как при малых углах плоский фронт волны искажается мало и фазовые ошибки также малы. [11]
Пусть на бесконечную по высоте и шириной а цилиндрическую линзу падает плоский фронт волны. [12]
Пространство предметов расположено на таком расстоянии, что на входном зрачке точечный источник создает плоский фронт волны. [13]
 |
Схема голографического интерферометра для контроля плоских поверхностей. [14] |
Более сложные голографические интерферометры позволяют записывать голограмму без эталонной плоскости, используя в качестве эталона плоский фронт волны, выходящей из коллиматора, или другие методы. [15]
Страницы: 1 2 3 4