Плоский фронт - волна
Cтраница 3
Предположение о плоском фронте волны ( ДА 0) хорошо соответствует малости расходимости лазерного излучения, особенно в дифракционном предельном случае. Предположение о монохроматичности падающей волны ( Д 0) также хорошо согласуется с реальностью, так как, хотя лазерное излучение и ква-аимонохроматично, величина Дв / о всегда очень мала, особенно в одночастотном режиме генерации. Предположения о том, что волна неограничена в плоскости, нормальной к вектору k, а также о равномерном распределении интенсивности излучения по фронту волны для реальной волны в целом совершенно не соответствуют истине - пучок лазерного излучения в поперечном сечении всегда пространственно ограничен, а интенсивность излучения распределена по фронту волпы ые равномерно, спадая от максимального значения на оси пучка до нуля к его периферии. Однако для проведенного выше рассмотрения, как и в любой задаче волновой оптики, достаточно того, чтобы характерный размер фронта волны и однородности интенсивности был гораздо больше длины волны А; это условие всегда выполняется. [31]
Направим на это отверстие плоский фронт волны. [32]
Когерентное освещение может быть осуществлено, если осветить щель спектрографа точечным источником света, расположенным в фокусе конденсора большого диаметра, поставленного перед щелью, или использовать безлинзовое освещение, поместив источник небольших размеров на большом расстоянии от щели. В этих случаях обеспечивается плоский фронт волны, падающий на щель прибора. [33]
Усиление освещенности в пространстве изображений по сравнению с освещенностью на входном зрачке имеет место в собирающих оптических системах. Если на вход такой системы падает плоский фронт волны, создающей освещенность Евх, то в фокальной плоскости формируется изображение точки. В реальных системах это изображение имеет конечную площадь Лиэ. [34]
При наблюдении заатмосферных объектов земная атмосфера ограничивает разрешение на получаемых изображениях величиной 1 - 2, в то время как в оптическом диапазоне современные телескопы в отсутствие атмосферы могли бы обеспечить разрешение, на два порядка лучшее. Мешающее влияние атмосферы состоит в искажении первоначально плоского фронта волны случайными неоднородностями показателя преломления. При наблюдении некогерентно освещенного объекта это приводит к замыванию изображения ядром, равным квадрату модуля преобразования Фурье от функции, описывающей фазовое искажение на входной апертуре телескопа. Это ядро является случайной функцией координат и времени и имеет временной радиус корреляции порядка 0 1 с. Мгновенное ядро имеет примерно тот же радиус и сложную форму с деталями порядка собственного углового разрешения телескопа. [35]
Я идентичны для всех лучей. Такой пучок имеет, как говорят, плоский фронт волны. [36]
 |
Влияние глубины кольцевого рефлектора на дополнительный выиг рыт усиления антенны. [37] |
В уголковой антенне только несколько лучей, отраженных вблизи точки А ( см. рис. 6.536), распространяются вдоль оси антенны, а остальные рассеиваются. Отметим, что в раскрыве параболической антенны создается плоский фронт волны. [38]
Полученные соотношения позволяют, предварительно задав конкретные значения ц ( у) и v ( y), получаемые в свою очередь из соответствующего эксперимента, вычислить фазовую скорость, а также разность фаз, либо корреляцию фазы вдоль определенного направления, в различных сечениях, перпендикулярных к линии распространения первоначальной плоской волны. Эти данные позволяют судить о динамике процесса разрушения первоначально плоского фронта волны по мере прохождения ее через область, занятую неоднородностью. [39]
При желании внести затухание звука в трубах, например, в каналах вентиляции, сразу же можно сказать, что весьма целесообразно помещение звукопоглощающих веществ на боковые стенки, так как это будет очень сильно ослаблять все высшие моды колебания, распространяющиеся под углом к оси трубы, но на плоскую часть волнового движения в трубе ( мода 0 0) этот материал влиять не будет, так как плоская волна не дает компонент скорости, нормальных к боковым стенкам. Чтобы вызвать ее затухание, необходимо любым способом нарушить плоский фронт волны. [40]
Источник света L, дающий непрерывное излучение, изображается с помощью объектива 0 на диафрагме S малого диаметра D. Отверстие D является таким образом точечным источником, от которого после объектива Oz на пластинку Р падает плоский фронт волны. В пластине Р образуются интерферирующие лучи, вследствие деления амплитуды падающей волны при отражении на поверхности пластины. Пластина может быть плоскопараллельной, клинообразной, а также иметь некоторый поверхностный рельеф. В частном случае это может быть, например, приз-менный или дифракционный спектрограф. Вместо спектрографа может быть использован монохроматор, в котором выходная щель заменена окуляром 0 для визуального наблюдения картины. [41]
Источник света /, дающий непрерывное излучение, изображается с помощью объектива LT на диафрагме малого диаметра D. Диафрагма D является, таким образом, точечным источником, от которого после объектива L2 на интерференционную пластину К падает плоский фронт волны. Пластина может быть плоскопараллельной, клинообразной или иметь некоторый поверхностный рельеф. [42]
 |
Преломленный и отраженный лучи у границы двух сред.. [43] |
Различие в скорости распространения в соседних средах приводит, как известно, к преломлению и отражению радиоволн на границе раздела. Плоский фронт волны, переходя через границу раздела двух сред, изменяет наклон, так как скорость его точек, вошедших в новую среду, отличается от скорости точек фронта, еще остающихся за границей раздела. [44]
Линза представляет собой прозрачное для радиоволн тело определенной формы, имеющее коэффициент преломления, отличный от единицы. Она предназначена для преобразования сферических или цилиндрических волн, создаваемых облучателем, в плоские. Плоский фронт волны при его достаточной площади ( по отношению к 3i) обеспечивает узкую диаграмму направленности. [45]
Страницы: 1 2 3 4