Переданный импульс
Cтраница 1
Переданный импульс измеряется экспериментально по функции распределения ионов по проекциям скорости на направление электронного пучка. При этом неподвижная молекула получает кинетическую энергию порядка 10 - 5 эв. [1]
Величина переданного импульса q - основной параметр, определяющий в квантовой механике процессы рассеяния. [2]
С увеличением переданного импульса У - 1 1 ( t) может стать отрицательным. При этом создается впечатление, что при достаточно большом отрицательном t амплитуда может убывать с ростом s сколь угодно быстро. [3]
При больших переданных импульсах важной чертой спин-изоспинового взаимодействия становится изовекторная тензорная часть FT с ее основной компонентой однопионного обмена. [5]
В и квадрата переданного импульса 9а ( символически: ie - ccL2), и излучение становится вероятным, несмотря на малость константы связи a ( J. Соответствующие ряды удается построить и явно просуммировать. [6]
В области малых переданных импульсов q2 m 2 такая зависимость Gp от q2 не важна. [7]
По мере уменьшения переданного импульса, константы, характеризующие эти взаимодействия, логарифмически уходят друг от друга. Ценность нарушенной St / ( 5) связана с тем, что уходят они недалеко, поскольку логарифм - медленная функция. [8]
Некоторые распределения вероятности переданного импульса показаны на рис. 15.13. Отметим, что распределение &i ( py) симметрично относительно начала координат, поскольку ( py) i 0, тогда как &i ( pz), &I ( PZ) - Z ( PZ) симметричны относительно значений hko, 2 / г / о, З / г / о, соответственно, и иллюстрируют все возрастающий приобретаемый атомом импульс. Кроме того, распределения ЗР ( ру i ( pz) имеют точки разрыва, a S I ( PZ ] имеет точку разрыва первой производной, тогда как вероятности высшего порядка являются более гладкими. Действительно, распределение з ( р) Уже значительно ближе к асимптотическому ( гауссовскому) распределению. [10]
При очень больших переданных импульсах электрон чувствует кварковую структуру ядерной системы. [11]
 |
Схематическая картинка поглощения пиона на одном из нуклонов дейтрона с учетом взаимодействия в начальном и конечном состояниях. [12] |
В этом случае характерный переданный импульс должен быть подобран в импульсном распределении нуклона в начальном состоянии. Ясно, однако, что гамильтониан статического TrNN-взаи-модействия, пропорциональный O-Vpx ( r), не способен обеспечить должного механизма: при поглощении у порога он просто зану-ляется для пиона с нулевым импульсом. Но даже в этом случае ожидается, что большую разницу в импульсе невозможно достаточно эффективно скомпенсировать за счет импульсного распределения в дейтроне. Невозможность компенсации обусловлена тем, что необходимые высшие фурье-компоненты в волновой функции дейтрона появляются лишь с малой вероятностью. [13]
Приемник будет изолирован от отражений переданного импульса изоляцией гибридного соединения. Между подрешетками имеются секции линий передачи длинной 180, соединенные с выходами моста, при этом антенная решетка будет связана с приемником после переданного импульса. Подобный режим может быть реализован в схеме с оптическим возбуждением ( рис. 7.1.21 а), если рупора приемника и передатчика расположены на небольшом расстоянии друг от друга, а система управления фазовращателями переключает их в начале и в конце импульса. Такая схема имеет ограничение на минимальную дальность радара, из-за времени переключения фазовращателей. [14]
Поэтому переменная и называется квадратом переданного импульса. Поэтому переменная v называется квадратом энергии. [15]
Страницы: 1 2 3 4