Переданный импульс

Cтраница 2

Иллюстрация нейтринной реакции v N - / X с испусканием леп. [16]

Видно, что при нулевом переданном импульсе, характерном для процесса радиационного захвата пр - - ду, обменный ток ОПО дает вклад только на больших меж-яуклоняых расстояниях, и область внутри 1 Фм не важна. Даже при q2 15 Фм 2 наибольший вклад вносят расстояния около 1 Фм и выше, в то время как внутренняя область все еще подавлена двухнуклонной волновой функцией. Вследствие этого короткодействующие эффекты, такие как формфакторы или обмен / з-мезоиом, не очень важны. [17]

Эти соотношения должны выполняться при переданных импульсах порядка тх. [18]

Однако такие эксперименты требуют увеличения значения переданного импульса. Имеющиеся свидетельства существовании конденсата пока имеют косвенный характер, основанный иа прибляжеином анализе рассеяния и его зависямости от температуры. По мере повышения температуры происходит расширение пика, но он еще существует выше точки К и заметен около точки кипения в виде побочного пика на квазиупругом пике. Эта часть спектра возбуждений не связана непосредственно с характерисгиками сверхтекучести, а скорее подобна коллективным модам, наблюдаемым в аналогичном диапазоне волновых векторов в классической жидкости, например в рубидии ( см. гл. В противоположность этому узкое ротонное возбуждение связано со сверхтекучестью. [19]

Асимптотическое поведение амплитуды рассеяния в области больших переданных импульсов при этом может иметь тот же вид, что и в нерелятивистской теории. Такое поведение существенно отличается от обычного дифракционного рассеяния. Как было подробно обсуждено в [6], оно соответствует рассеянию на системе, радиус которой растет с энергией. [20]

Величина перемещения рабочего органа станка зависит от числа переданных импульсов, а скорость перемещения - от частоты импульсов. Изменение величины импульса в определенных пределах не влияет на работу системы, что является важным преимуществом дискретных систем ПУ. [21]

Посмотрим теперь, как меняются а, с переданным импульсом. [22]

Тот факт, что столкновения почти упругие, а переданный импульс может быть сравним с импульсом электрона ( hq - hqjj - h / a), позволяет оценивать кинетические коэффициенты с помощью г-приолижения для легких частиц в тяжелом газе ( см. § 9 Гл. Отметим, что такие оценки и b приводят к закону Видемана-Франца как в полупроводниках, так и в металлах. [23]

Кривая 3 дает срез структурной ф-ции при фиксированном значении переданного импульса. При малых значениях переданной энергии в структурной ф-ции проявляются узкие пики, отвечающие возбуждению дискретных и квазидискретных состояний ядра. Далее следует широкий пик, отвечающий возбуждению мультипольных гигантских ре-зонансов ( ГР) - монопольных, дипольных, квадрупольных и более высокой мультипольности. Механизм распада гигантских резокансов, возбуждаемых при рассеянии электронов, аналогичен механизму распада при поглощении у-квантов. [24]

Аналоговый сигнал, восстановленный из дискретизированных, квантованных и переданных импульсов, будет искажен. Основные источники искажения связаны с ( 1) влиянием дискретизации и квантования и ( 2) воздействием канала. Ниже эти вопросы рассматриваются подробно. [25]

Кинематика упругого рр-столкновения в с. ц. м ( слева и в л. с. ( справа. [26]

Поэтому исследованию упругого рассеяния частиц при разных энергиях и переданных импульсах ( а также спиновых состояниях, об этом будет рассказано немного дальше) посвящено множество экспериментов. Особенно тщательно изучалось упругое рассеяние при малых переданных импульсах ( далекие столкновения), поскольку оно наиболее прямым образом связано с важнейшими постулатами квантовой теории поля и может служить для их проверки. [27]

Это означает, что аа и аа падают с ростом переданного импульса ( асимптотическая свобода), а а растет. Если пренебрегать пороговыми эффектами вблизи mt, mw и тх, то удобно изображать не a. [28]

Соотношения (3.102) позволяют выделить в интервале интегрирования в (3.100) область малых переданных импульсов, в которой выражение (3.100) можно будет упростить, разлагая экспоненту в формфакторе (3.95) в ряд и удерживая лишь первые члены. [29]

В частности, при упругом рассеянии электронов на ядрах при наименьших переданных импульсах процесс происходит на ядре как целом, при больших - на отдельных нуклонах в ядре. [30]

Страницы: 1 2 3 4