Переданный импульс

Cтраница 4

На последнем, четвертом, этапе ( принятая кодовая комбинация декодируется в импульс, амплитуда которого соответствует амплитуде переданного импульса. [46]

Поскольку (3.108) не зависит от величины q, основной вклад в интеграл полного сечения должна дать область больших переданных импульсов, нежели в случае разрешенного перехода. Помня о том, что точный формфактор быстро уменьшается при f / a l, ограничим интервал интегрирования величиной q0 - la, P l - численный параметр, зависящий от свойств атома. [47]

Полученные результаты могут быть использованы для анализа асимптотики амплитуды дифракционного рассеяния в области небольших значений величины 2 - t переданного импульса. [48]

Столкновения шаров в. [49]

Таким образом, в результате столкновений относительная потеря энергии выражается в виде произведения потери энергии при одном столкновении с изотропным распределением переданного импульса ( А не зависит от угла 0) на частоту транспортных столкновений. [50]

Отметим как следствие способа, который выбран для анализа диаграммы, что s 2 - энергия, при которой происходит обмен с переданным импульсом равным 1г, а не s, однако в окончательное выражение (11.3.7) переменные s s2, S3 входят симметрично. [51]

Отклик канала на идеальный положительный или отрицательный импульс расширяется в три раза, как это показано на рис. 315.3. Таким образом, для последовательности переданных импульсов полученный сигнал состоит из суперпозиции L ( 3) вкладов ( сегменты от трех импульсов) - текущий импульс плюс память о двух предыдущих импульсах. [52]

Величина q k - р0, где р0 - импульс налетающей частицы до рассеяния, а k - импульс частицы после рассеяния, называется переданным импульсом. Она равна импульсу, переданному мишени налетающей частицей. [53]

Поскольку 5 in характеризует качество МНФ с МППО, мы можем исследовать влияние на 8 ш изменения объема алфавитам, индекса модуляции h и длительности переданного импульса в системе МНФ с парциальным откликом. [54]

Типичные теоретические значения относительных вкладов обменных токов 5jr и дд в амплитуду пр - dy для тепловых нейтронов ( Riska and Brown, 1972. Здесь д - суммарный эффект кролл-рудерманов-ского ( парного и пионного полюсного членов, а дд - вклад виртуальных изобар Д ( 1232. Результат для 3д приведен в скобках, чтобы подчеркнуть его модельную зависимость. [55]

В процессе радиационного захвата пр - dy, обсуждавшегося в предыдущем разделе, данные об обменных токах появлялись из относительно малой поправки, имеющейся в пределе нулевого переданного импульса, к нуклонной амплитуде, хорошо понятной на количественном уровне. [56]

В [6] было предположено, что асимптотическое поведение амплитуды рассеяния при больших энергиях определяется по аналогии с нерелятивистской теорией [3] полюсом амплитуды парциальной волны в канале, где переданный импульс является энергией. [57]

Возникновение периодической структуры существенно иной природы возможно, в принципе, если взаимодействие между частицами имеет достаточно большие фурье-компоненты z ( k) 0 ( притяжение) в некоторой области переданного импульса k - k кроме того, это взаимодействие должно быть дальнодействующим и, как следствие, хорошо описываться приближением самосогласованного поля. [58]

Страницы: 1 2 3 4