Cтраница 3
![]() |
Показано пространство-время Райссысра - Нордстрема с с2 т2. Выбирая времениподобные кривые у, идущие из р в q близко к У и У - мы можем сделать L ( V произвольно большим. Поэтому d ( p, д. [31] |
Таким образом, лоренцева функция расстояния определяет хронологическое прошлое и хронологическое будущее каждой точки. [32]
Напомним, что лоренцева функция расстояния в общем случае не является полунепрерывной сверху. [33]
![]() |
Картина электрического поля в двухслойном плоском конденсаторе ( случай. [34] |
График падения потенциала в функции расстояния от электрода У представлен на рис, 2.14 ломаной PQR, а график значений Е - ломаной K. [35]
Поскольку величина емкости есть функция расстояния между источником помехи и сигнальными проводами, частичное решение проблемы защиты от электростатических помех состоит в пространственном разделении источника помехи и провода. [36]
Состав газа дан в функции расстояния от фронта пламени. Влево от начала координат показан состав газа внутри конуса факела, справа от фронта пламени даны точки, лежащие вне конуса. [37]
Значительный интерес представляет определение функции расстояний для графов GT частного вида ( один из которых показан на рис. 1.7), называемых координатной решеткой. [38]
Тем самым установлена выпуклость функции расстояния. [39]
Свойством ( 4) римановой функции расстояния является ее непрерывность для любой римановой метрики. [41]
Если изобразить потенциал как функцию расстояния от поверхности металла, то в пределах адсорбционной части двойного слоя ( до расстояния 6), отмечается линейное падение потенциала, а в диффузионной части - экспоненциальное падение до нулевого значения внутри электролита. [42]
Все три интеграла являются функцией расстояния. При симметричном перекрывании с уменьшением расстояния вначале преобладает резонансный интеграл ( отрицательный); на малых расстояниях преобладающим становится кулоновский интеграл, так как при сближении ядра очень сильно отталкиваются. Их энергия не зависит от расстояния между ядрами и всегда близка к нулю. [43]
При любом невырожденном линейном преобразовании функция расстояния (2.54) сохраняет квадратичную форму и положительную определенность. Поэтому в результате невырожденного линейного преобразования нормальное распределение остается нормальным, но с другими параметрами. Кроме того, всегда возможно определить множество невырожденных линейных преобразований, которые приводят новую ковариационную матрицу к диагональному виду. Диагональная ковариационная матрица соответствует некоррелированным переменным и в случае нормального распределения - независимым переменным. [44]
Электронные термы двухатомной молекулы как функции расстояния г между ядрами можно изображать графически, откладывая энергию как функцию от г. Существенный интерес представляет вопрос о пересечении кривых, изображающих различные термы. [45]