Лазерный импульс
Cтраница 1
 |
Часть спектра флуоресценции молекулы J2 при лазерном возбуждении на X 0 5145 мкм. [1] |
Короткие, интенсивные, узкополосные лазерные импульсы являются хорошим средством для возбуждения молекул на определенные энергетические уровни. Полосы, обозначенные 43 - 0, 43 - 1 и 43 - 2, представляют собой резонансно флуоресцирующий контур. [2]
Если лазерный импульс короткий и теплопроводность материала не слишком высока, то размер перемагниченного участка определяется профилем распределения температуры, соответствующим размеру пятна. Размеры внешнего поля Я не имеют особого значения, поскольку оно гораздо меньше поля внутри материала Як при комнатной температуре, и поэтому не требуется ограничивать его размерами перемагничиваемого участка. [3]
Поглощение лазерного импульса приводит к нестационарному повышению температуры поверхностного слоя как поглощающей, так и ( за счет теплопроводности) прозрачной среды. При этом происходит возбуждение акустических волн как в прозрачной, так и в поглощающей среде. [4]
Огибающая лазерного импульса имеет максимум при / - 0 6 - f - 0 7 мс. Через 1 5 - 2 мс эффект замутнения сменяется частичным просветлением мутной среды для зондирующего излучения. [5]
Применение лазерных импульсов совместно с электрическими разрядами для атомно-абсорбционного анализа. [6]
Поглощение лазерного импульса приводит к нестационарному повышению температуры поверхностного слоя как поглощающей, так и ( за счет теплопроводности) прозрачной среды. При этом происходит возбуждение акустических волн как в прозрачной, так и в поглощающей среде. [7]
Для длинных лазерных импульсов ( / и-10 - 6 с) также существуют конкурирующие с обратным ВРМБ нелинейные процессы. Это в первую очередь ВРМБ под малыми углами в попутном направлении и вынужденное тепловое рассеяние ( ВТР), времена релаксации которых существенно превышают время релаксации гиперзвука для обратного ВРМБ. [8]
Для лазерного импульса прямоугольной формы легко показать из (7.56), что в случае достаточно длительного импульса амплитуда § s испытывает экспоненциальное стационарное усиление, когда ( / - о) GszT2, где tc, есть время прихода импульса. По Этой причине условие ТР ( ширина импульса) GfimzTz принято как условие существования переходного режима ВКР, что упоминалось выше. [9]
 |
Расчетные кривые и. [10] |
Чтобы короткими лазерными импульсами возбуждать импульсы поверхностных волн определенных частоты, формы и длительности лазерный луч разделяют на п ( п 2) узких параллельных полос, расстояния между которыми выбирают равными желаемой длине волны к. В освещенных полосах материал ОК, одновременно расширяясь, создает поверхностную волну длиной Я, направленную в обе стороны перпендикулярно к освещенным линиям. [11]
 |
Выходные сигналы с металлодетектора Акустическая система обнаружения мин показана на. [12] |
Передатчик посылает лазерный импульс в направлении залегания мины. В результате в почве образуется акустическая волна. Одна часть этой волны отражается поверхностью почвы, а другая часть - находящимися в ней объектами, что фиксируется приемником акустических сигналов. Таким образом, полученный сигнал представляет собой смесь отраженных волн от земли и мины. Эта процедура измерения повторяется по алгоритму получения двумерной сетки данных, анализ которой позволяет локализовать и охарактеризовать заложенную мину. [13]
Варьируя энергией лазерного импульса, подобрать значение требуемой энергии излучения, при котором явно прослеживаются следы оплавления на поверхности образца-свидетеля. [14]
Ограниченная длительность лазерного импульса приводит к существованию некоторой конечной полосы частот или, что эквивалентно, полосы длин волн. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5