Лазерный импульс
Cтраница 2
 |
Функциональная схема лазерного локатора GSFC. [16] |
Поскольку генерация лазерного импульса происходит с некоторой задержкой относительно синхронизирующего импульса с частотой следования 1 Гц для временной привязки измерений необходимо эту задержку измерять и регистрировать. Это делается с помощью счетчика задержки, запускаемого импульсом с фотодиода. [17]
 |
Распределение интенсивности импульса / (. во времени и среднее значение / Q0 / 2T0 ( I ( t0 0 9394. [18] |
Характерная длительность лазерных импульсов для лазеров, применяемых в АВЛИС-процессе, составляет Т0 и ( 10 - т - 30) не. Короткие лазерные импульсы формируются в лазерных резонаторах при многократных проходах фотонов между зеркалами. При этом энергия, запасенная в виде возбужденных атомов и молекул активной среды лазера, постепенно трансформируется в свет. Также постепенно, по мере исчерпания энергии в активной среде, заканчиваются лазерные импульсы. [19]
Варьируя параметры лазерных импульсов, можно селективно возбудить не только молекулы ДНК среди других компонентов клетки, но и основания одного типа в цепи ДНК. [20]
 |
Эффективность энергосъема в усилителе ( С0ехр ( а / - 20. потери на проход равны 0 1 в зависимости от относительной плотности энергии для разного числа проходов ( цифры около кривых. [21] |
Удлинение усиливаемого лазерного импульса и связанная с этим возможность существенного увеличения лучевой энергетической нагрузки позволяет значительно улучшить параметры лазерных систем: уменьшить световую апертуру усилительных каскадов, повысить эффективность съема энергии, увеличить плотность запасенной энергии путем использования меньшего объема стекол с малым а, упростить оптическую схему путем удаления части элементов, подавляющих самофокусировку. [22]
После окончания лазерного импульса и энерговыделения в газе нагретая область становится источником общей взрывной волны, которая распространяется от области, где произошло энерговыделение. Наблюдаемые магнитные эффекты были ранее предсказаны Г, А. [23]
После прекращения лазерного импульса на протяжении нескольких микросекунд плазма расширяется и остывает. В этот период времени она излучает обычные атомные спектры. [24]
Под действием лазерных импульсов антрахиноновые красители в виде пленки на стеклянной подложке в результате изменения температуры обратимо переходят из аморфного в кристаллическое состояние. При этом происходят изменения в их спектрах поглощения. Это явление было использовано для обратимой оптической записи информации на оптических дисках. [25]
Под воздействием лазерных импульсов происходит быстрый нагрев поверхности, благодаря чему возникают термические напряжения, порождающие сложную совокупность волн - объемных, сдвиговых, лэмбовских, в частности, поверхностную волну. Энергия отдельного импульса составляет около 5 мДж и по мнению разработчиков не приводит к заметной модификации поверхности. Излучение лазера фокусируется в линию на поверхности изделия, перпендикулярную его оси, что способствует преимущественной генерации поверхностной волны, направленной вдоль оси. Вызванные волной колебания поверхности регистрируют на некотором расстоянии с помощью лазерного интер - ферометра. Для этого используют отраженный от колеблющейся поверхности луч от второго, аргонового лазера, работающего в непрерывном режиме, модулированный по фазе колебаниями поверхности. Луч фокусируется и направляется на интерферометр Фабри-Перо. Последний преобразует фазовые сдвиги отраженной световой волны в изменения интенсивности света, регистрируемые с помощью фотодиода. [26]
Фазовая самомодуляция реального лазерного импульса даже в среде с безынерционной нелинейностью приводит к сложному закону изменения фазы со временем. Другими словами временная линза, основанная на ФСМ, обладает, вообще говоря, сильными аберрациями. Нетрудно убедиться, однако, что дисперсия второго порядка способна в значительной мере исправить положение. [28]
Под действием мощного лазерного импульса вначале металл плавится, а затем в его парах происходит электрический пробой - явление, также широко используемое в прикладных целях. [29]
Скорость сверления отдельным лазерным импульсом зависит от его длительности и интенсивности. При этом выделяются четыре этапа сверления: только нагрев, нестационарное сверление, стационарное сверление и ограниченное плазмой сверление. Поскольку интенсивность в начале импульса увеличивается, то скорость сверления растет до определенного предела. Затем устанавливается стационарный режим сверления, а в конце импульса скорость падает. Глубина высверленного отверстия в одноимпульсном режиме для различных материалов при одном и том же уровне плотности мощности различна. Например, за время одного импульса в алюминии высверливается отверстие глубиной до 8 мкм, а в керамике SisN4 - не более 1 мкм. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5