Cтраница 1
Начальная функция распределения зависит лишь от интегралов движения, поэтому при интегрировании ее можно считать постоянной. [1]
В истинную начальную функцию распределения длина пробега К, а i лгдокательно и еа. Однако в рассматриваемую начальную функцию распределения вне слоя Кнудсена еа может входить, так как эта функция получается в результате решения содержащего К уравнения Больцмана li слое Кпудсена. [2]
Однако если начальная функция распределения зависит как от v, так и от г, то ее эволюция происходит гораздо сложнее. В частности, для пространственных масштабов, значительно больших длины свободного пробега А, столкновения достаточно быстро, за время i 1 / v, устанавливают локально равновесную функцию распределения с плотностью п, температурой Т и скоростью и, зависящими от пространственных координат. [3]
Таким образом, начальная функция распределения, параметры которой удовлетворяют соотношению (2.189), устойчива относительно возбуждения дрейфовых волн. [4]
Полагаем, что начальная функция распределения капель ф0 задана, непрерывной. [5]
Можно определить класс допустимых начальных функций распределения более точно. Мера точек данного макроскопического состояния ( ДГ0), приводящих к переходу в менее равновесное состояние, равна мере точек этого менее равновесного состояния. [6]
В рассмотренной же выше задаче заданная начальная функция распределения не является решением задачи. [7]
Легко видеть, что параметр е можно ввести в начальную функцию распределения бесконечным множеством способов, подчиненных единственному условию, чтобы при 0 начальная функция / ( 0, х, , е) совпадала с заданной. [8]
Покажем, что полученные результаты верны и для более широкого класса начальных функций распределения. [9]
Уравнения (11.37)) и (11.40) характеризуют начальные условия [ ф ( дг) - начальная функция распределения температур; С0 - концентрация углерода в скрапе в началь. [10]
Скорость сходимости процесса, конечно, в существенной мере зависит от того, насколько удачно выбрана начальная функция распределения. [11]
Однако можно надеяться, что в следующей фазе процесса, когда выполняется левое неравенство (1.77), детальный вид начальной функции распределения электронов пучка уже не влияет на решение, аналогично тому как закон распространения тепловой волны при достаточном удалении от области взрыва определяется лишь количеством тепла, выделившимся при взрыве. [12]
Так как интегрирование ведется от -) - и - бесконечности, то экспоненциально затухающий член, содержащий начальную функцию распределения, пропадает. [13]
Поэтому решение в виде (6.4) может в лучшем случае представлять какое-либо одно из бесконечного множества решений, соответствующих различным начальным функциям распределения. [14]
Однако когда А д - 0 ] Ддг, наинизшие и наиболее сильные налагающиеся частоты взаимодействуют с крутыми спадами начальной функции распределения / 0 и затухание Ландау мало даже при & Дх-2, когда имеется сильная связь. В результате возникает сильная неустойчивость Imro порядка 0 1юр для NGP; однако при линейном взвешивании 1тю0 014юр, что составляет примерно 1 дБ на период и может считаться пренебрежимо малым во многих приложениях. [15]