Корреляционная функция - интенсивность
Cтраница 2
Рассмотренные примеры иллюстрируют возможность получения информации о режиме работы лазера по корреляционной функции интенсивности. [16]
 |
Сигнал люминесценции в зависимости от T2z / y для перечисленных ниже различных входных сигналов. [17] |
Таким образом, зависимость люминесцентного сигнала от г ( или т) определяется корреляционной функцией интенсивности ( рис. 3.13), которая, однако, в этом случае измеряется с пьедесталом. Этот пьедестал образуется по той причине, что люминесценция имеет место и тогда, когда импульсы не перекрываются, а следуют друг за другом. Определение ширины автокорреляционного сигнала и здесь позволяет сделать заключение о длительности импульса. [18]
Это есть не что иное, как теорема о факторизации, которая была выведена для корреляционной функции интенсивности света в разд. Ее физические следствия, которые касаются атомных квантовых скачков при каждом испускании фотона, уже обсуждались. Справедливость предположения о факторизации в данной задаче опять основана на том, что, с точки зрения поведения атома, состояние поля практически не меняется. Те моды поля, которые были первоначально сильно заселены, остаются почти неизменными, тогда как почти все остальные моды остаются незаполненными. [19]
Нетрудно убедиться, что, если речь идет о регулярных импульсах / ( t), корреляционная функция интенсивности ( в данном случае это фактически свертка интенсивности) не содержит информации о форме импульса. [20]
Действительно, если фазы мод зависимы, то мы имеем дело с не-гауссовским случайным процессом и, следовательно, корреляционные функции интенсивности для многомодового излучения с синхронизованными и несинхронизованными модами должны отличаться. Когда же установлен факт синхронизации мод, корреляционные функции интенсивности различных порядков можно использовать для весьма точных измерений формы и длительности световых импульсов. [21]
Преобразование в третью гармонику ( либо в нелинейном оптическом материале с большим значением нелинейной восприимчивости третьего порядка, либо путем преобразования во вторую гармонику с последующим образованием излучения с частотой Зсо в результате взаимодействия излучений с частотами 2со и со) позволяет измерить корреляционную функцию интенсивности третьего порядка ( см. гл. [22]
Вместе с тем знание корреляционных функций поля высшего порядка представляет и самостоятельный интерес. Далее будут рассмотрены два примера измерения корреляционных функций интенсивности. Первый пример, заимствованный из радиоастроно-мии; связан с проблемой измерения угловых диаметров звезд. [23]
Действительно, если фазы мод зависимы, то мы имеем дело с не-гауссовским случайным процессом и, следовательно, корреляционные функции интенсивности для многомодового излучения с синхронизованными и несинхронизованными модами должны отличаться. Когда же установлен факт синхронизации мод, корреляционные функции интенсивности различных порядков можно использовать для весьма точных измерений формы и длительности световых импульсов. [24]
 |
Схема установки для измерения корреляционной функции интенсивности третьего порядка. [25] |
Применение оптических преобразователей с нелинейными характеристиками высокого порядка позволяет измерить корреляционные функции интенсивности выше второго порядка. [26]
Вычисление моментов интенсивности 2-го порядка на основе численного моделирования полей облачности и радиации требует больших затрат компьютерного времени. В этой связи представляется целесообразным вывод приближенной системы уравнений для корреляционной функции интенсивности и разработка метода решения этой системы. [27]
Техника измерений параметров сверхкоротких импульсов начала развиваться практически сразу же после запуска первых твердотельных лазеров с самосинхронизацией мод. В конце 60 - х годов было показано что наряду с прямыми электронно-оптическими методами регистрации важную информацию дают косвенные методы, базирующиеся на измерениях корреляционных функций интенсивности разных порядков В 1967 г. Вебером был предложен метод определения длительности основанный на коллинеарной генерации второй гармоники, Армстронгом - методика, основанная на генерации гармоники при отражении от поверхности кристалла, Майером с соавторами - схема с неколлинеарной генерацией. [29]
При соблюдении специальных условии они пригодны и для измерения длительности предельно коротких импульсов т - б - 8 фс Вместе с тем, информация, извлекаемая из корреляционных функций интенсивности, явно не достаточна для современных фемтосекундных систем. Сейчас речь идет о полных измерениях характеристик импульсов, которые включают временной ход огибающей и фазы а также информацию о статистике в длинных квазипериодических цугах. Знание перечисленных характеристик позволяет реализовать все возможности физического эксперимента при изучении нестационарного отклика исследуемых объектов. [30]
Страницы: 1 2 3