Cтраница 2
Нетрудно убедиться в том, что одночастичная функция распределения (2.2.23) представляет собой частный случай приведенной функции распределения. [16]
Здесь faF ( a) - одночастичная функция распределения молекул а-го сорта; суммирование по Ъ позволяет описать столкновения всевозможных частиц. [17]
В правой части мы выделили член, содержащий только одночастичные функции распределения. [18]
В рамках этого метода широко используются уравнения для одночастичных функций распределения, описывающих распределение элементов макросистемы по координатам и скоростям или по значениям других обобщенных координат. [19]
Это свидетельствует о том, что некинвтическая часть одночастичной функции распределения ( а в более общем случае, компонента Ff ( i) вектора распределения) представляет собой переходную функцию, обращающуюся в нуль по истечении достаточно длительного промежутка времени. [20]
Покажем, что уравнение Власова применимо тогда, когда одночастичная функция распределения быстро изменяется в пространстве и во времени. С этой целью введем характерную частоту о; и волновое число k электромагнитного поля, которое обычно и порождает неравновесные процессы в плазме. [21]
Эволюция газа на кинетической стадии описывается кинетическим уравнением для одночастичной функции распределения. [22]
Все они представляют собой замкнутые марковские 1) уравнения для одночастичной функции распределения. [23]
Отброшенные члены имеют не менее чем третий порядок по степеням одночастичной функции распределения. [24]
Важно то, что плотность числа частиц (3.3.53) выражается через одночастичную функцию распределения. Поэтому для системы твердых сфер (3.3.66) становится замкнутым кинетическим уравнением. [25]
Двухчастичная функция распределения, неся в себе больше информации, чем одночастичная функция распределения, обладает и большим числом свойств. [26]
Метод кинетических уравнений, основанный на построении и решении уравнений для одночастичной функции распределения, базируется, как и изложенный в гл. Боголюбова о сокращении описания. Однако с математической точки зрения указанные методы в известном смысле альтернативны. [27]
Функция / ( xf, t) есть просто кинетическая часть одночастичной функции распределения. [28]
Вообще говоря, уравнение (3.1.29) уже является замкнутым кинетическим уравнением для одночастичной функции распределения. Остается лишь переписать его в более привычной форме. В частности, представляет интерес проследить, как из него может быть выведено уравнение Больцмана. [29]
Поскольку на кинетической и гидродинамической стадиях эволюции свойства неравновесной системы определяются одночастичной функцией распределения i ( q, p, t), то центральной задачей неравновесной статистической физики ( физической кинетики) является вывод кинетических уравнений для различных систем, их решение и различные приложения. В нашем курсе эта задача решается методом функций распределения Боголюбова. [30]