Cтраница 1
Парциальная бинарная функция распределения ро-о ( К) для тяжелой воды имеет максимум при тех же значениях R, что и для обыкновенной воды. Из этого можно сделать вывод, что координационный ближний порядок в воде не изменяется при замене водорода на дейтерий. [1]
Бинарная функция распределения ионов определяется ион-ионным взаимодействием. [2]
Выбор бинарной функции распределения для систем, включающих кулоновское взаимодействие, встречает большие трудности. [3]
Зная бинарную функцию распределения системы, можно, как известно, найти все ее термодинамические свойства. [4]
Из вида бинарных функций распределения ных для пяти ориентации диполей, следует, что в растворе расположены преимущественно на одной прямой и обращены к другу разноименными полюсами. Вероятность подобного расположения диполей увеличивается с уменьшением концентрации ионов. Обращение диполей друг к другу одноименными полюсами вероятно. [5]
Уравнение (3.71) для бинарной функции распределения лежит в основе теории жидкости. Практическое же решение этого уравнения связано с определенными упрощениями, как в теории жидкости, основанной на суперпозиционном приближении. В связи с этим рассмотрим вывод уравнения, которое позволит определить самую младшую - унарную условную функцию распределения. [6]
Далее, авторы вычисляют бинарную функцию распределения Ра, ( qlt q) по методу Боголюбова. [7]
Боголюбова - Борна - Грина для бинарной функции распределения. В принципе суперпозиционное приближение не является единственно возможным, да и замыкание цепочки уравнений БИБГ может производиться в более высоких звеньях. [8]
Это новое по форме интегральное уравнение для бинарной функции распределения имеет все преимущества линейного интегрального уравнения и при этом является точным в рамках основных положений и приближений метода условных функций распределения. В основном приближение определяется понятием ячейки и определением ее величины. [9]
Как и следовало ожидать, при отсутствии корреляции бинарная функция распределения равна произведению соответствующих унарных функций. [10]
Термодинамика плазмы, построенная на основе первого приближения бинарной функции распределения (15.63), совпадает с термодинамикой дебаевской теории. [11]
Выразим термическое и калорическое уравнения состояния системы через бинарную функцию распределения. [12]
Но известно [1, 11], что в системе твердых шаров бинарная функция распределения не зависит от температуры. [13]
Уравнения (5.80) и (5.78) представляют сложные интегро-дифференциальные уравнения, поэтому расчеты бинарной функции распределения при помощи этих уравнений затруднительны. До сих пор расчеты были выполнены только по уравнению вида (5.78) для некоторых наиболее простых моделей. [14]
Расчет уравнения состояния ( рис. 3) с использованием этих решений для бинарной функции распределения в случае жестких сфер приводит к отчетливой границе существования жидкого состояния в отношении его плотности. Как и в случае машинного расчета уравнения состояния, метод условных функций показывает, что граница существования жидкости ( флюида) соответствует ее плотности, равной V / V0 1 5 - 1 6, где V - объем моля жидкости; У0 - объем моля жестких шаров при плотной упаковке. [15]