Cтраница 1
Двумерная гриновская функция позволяет найти связь о-функции с оператором Коши из теории функций комплексного переменного. [1]
Гриновская функция ферми-жидкости не может быть, конечно, вычислена в общем виде, как это было сделано для ферми-газа. [2]
Гриновскую функцию системы взаимодействующих частиц нельзя, разумеется, вычислить в общем виде. Существует, однако, математическая техника ( подобная диаграммной технике квантовой теории поля), позволяющая вычислять ее в виде ряда по степеням энергии взаимодействия частиц. При этом каждый член ряда выражается через функции Грина системы свободных частиц и оператор взаимодействия. [3]
Знание гриновской функции системы достаточно для описания ее термодинамических свойств. [4]
Многие свойства гриновских функций и массового оператора могут быть записаны теперь как соотношения между матрицами. [5]
Спиновая зависимость гриновских функций идеального газа отделяется в виде Qrl 8apG а спиновая зависимость вершинной функции ( без антисимметризации. [6]
Фигурирующая здесь запаздывающая гриновская функция для электромагнитного поля в среде 2Dik ( ( u, rt, r2) согласно уравнениям (5.19), (5.20) совпадает с электрическим полем точечного диполя (5.21), если диполь расположен в точке г2, а поле рассматривается в точке rle Отсюда ясно, что в выражении (6.93) будет фигурировать мнимая часть разности электрических полей, создаваемых точечным диполем в месте своего расположения г р, / при наличии поверхности и в свободном пространстве. [7]
Таким образом, гриновская функция 2) / А ( о, г, /) обладает всеми свойствами, характерными для обобщенной восприимчивости. [8]
Кроме того, длинноволновые гриновские функции фотонов имеют здесь простой физический смысл. По существу, они связаны с соответствующими обычными гриновскими функциями операцией усреднения по физически бесконечно малым объемам. Область применимости данного подхода весьма широка, поскольку основной вклад в диэлектрическую проницаемость конденсированных сред обычно вносят взаимодействия на расстояниях r - r l Xe, заметно меньших Я. [9]
К аналитическим свойствам гриновской функции мы вернемся в § 36, где этот вопрос будет рассмотрен сразу для общего случая произвольных температур. [10]
Исходя из определений временных гриновских функций (6.3.7) - (6.3.10), показать, что контур С на рис. 6.6 можно продолжить вправо, добавляя операторы эволюции (6.3.4) в средних значениях. [11]
Спиновая же зависимость гриновской функции Са / з для неферромагнитной системы сводится к Ga / дар & - В однородной, макроскопически неподвижной системе гриновские функции G, F и F зависят только от разностей координат точек и разности моментов времени ( ср. [12]
Здесь учтено, что гриновская функция (3.8), как и поляризуемость - осу, при мнимых частотах принимает вещественные значения. [13]
Исчезновение всех поправок к гриновской функции в вакууме выражает собой просто тот факт, что одной частице не с чем взаимодействовать. Напомним в этой связи, что существование вакуумных поправок к функции Грина частицы в релятивистской теории связано с возможностью появления в промежуточных состояниях виртуальных электронных пар и фотонов. [14]
Определение энергетического спектра по гриновской функции сводится, в принципе, к задаче о собственных значениях некоторого интегро - дифференциального линейного оператора. [15]