Гриновская функция

Cтраница 2

Вычислим теперь определенные таким образом гриновские функции для модели ферми-газа со слабым притяжением между частицами. [16]

Дело в том, что гриновская функция жидкости вблизи своего полюса ( первый член в (10.2)) отличается от гриновской функции идеального газа только множителем Z. Z, то составленная из них гриновская функция GKB G / Z будет выглядеть вблизи полюса в точности как для идеального газа. В этом смысле эти операторы можно рассматривать как - - операторы идеального газа квазичастиц. Определенная по ним двухчастичная функция Грина будет Ккв K / Z2, и, следовательно ( согласно определению (15.7)), вершинная часть Гкв TZ2, что и требовалось. [17]

Двум соединительным жирным линиям отвечают точные одночастичные гриновские функции G ( Q) и G ( Q К причем по 4-импульсу Q в диаграмме производится интегрирование. При К - 0 аргументы этих двух функций сближаются, а потому сближаются и их полюсы. [18]

Контур Келдыша-Швингера С с нижней ( хронологической и верхней ( антихронологической ветвями С и С. [19]

Как и в любой технике гриновских функций, одной из важных задач является вывод уравнения Дайсона для одночастичной временной функции Грина. Поэтому уравнение Дайсона, если оно существует, должно иметь матричную структуру. [20]

Первое слагаемое в (6.128) соответствует гриновской функции фотона в однородной жидкости при пренебрежении запаздыванием ( ср. [21]

Аналогичные соотношения справедливы также для остальных гриновских функций и для элементов массового оператора. [22]

Нам осталось рассмотреть уравнения для перекрестных гриновских функций Q, которые учитывают влияние начальных корреляций на временную эволюцию. [23]

Как и все обобщенные восприимчивости, гриновская функция, ) гь ( со, г, г7) при вещественных частотах удовлетворяет равенствам ( ср. [24]

Смысл перехода к смешанному представлению для гриновских функций состоит в том, что г и t играют роль медленных переменных. [25]

Поэтому прежде всего вычислим изменение 6G гриновской функции под влиянием внешнего поля произвольного вида. [26]

Выражение (5.25) представляет микроскопическое определение запаздывающей гриновской функции для фотонов в среде. В (5.25) угловые скобки обозначают усреднение по распределению Гиб-бса для системы, состоящей из среды и находящегося с ней в равновесии электромагнитного поля. [27]

Аналогичные формулы имеют место и для гриновских функций частиц. [28]

Учитывая в том же приближении для гриновской функции фотона лишь вклад диаграмм рис. 8а тем же способом, которым в предыдущем разделе было выведено уравнение Дайсона, получим для нее уравнение, совпадающее формально с (2.9); при этом, однако, в нашем приближении введенный в предыдущем разделе поляризационный оператор П не включает в себя вклада виртуальных фотонных линий и является заданной функцией, зависящей только от свойств тела. [29]

Ниже мы будем писать уравнения для гриновской функции G - ( Хг, Х2), наиболее тесно связанной ( согласно ( 92 5)) с матрицей плотности. [30]

Страницы: 1 2 3 4