Электронная волновая функция
Cтраница 3
Условие (4.9) означает, что электронная волновая функция Ч должна быть настолько медленно меняющейся функцией ядерных координат R, что можно пренебречь ее первой и второй производными по этим координатам. Борн и Оппенгеймер в 1927 г. впервые показали, что электронные волновые функции обычно подчиняются этому условию с требуемой степенью точности. [31]
Предполагая, что свойства симметрии вращательных, колебательных и электронных волновых функций известны ( см. гл. [32]
 |
Электронная зонная структура Si, расчитанная по методу псевдопотенциала. Сплошные и пунктирные линии соответствуют расчетам с нелокальным и локальным псев. [33] |
Здесь мы уделим особое внимание электронным волновым функциям в точках Г, L и X зоны Бриллюэна кристалла алмаза. [34]
Предположим, что нам известны все электронные волновые функции, кроме двух. Эти последние всегда можно представить в виде линейной комбинации функций J) j и ф3, выбранных так, что они взаимно ортогональны и, кроме того, ортогональны ко всем остальным волновым функциям. [35]
Эквивалентным положением является то, что электронная волновая функция может меняться мгновенно при каждом изменении положения ядер. В результате система, которая сначала находится на низшем листе семейства гиперповерхностей энергии, должна и далее оставаться на этом низшем листе, несмотря на изменения в конфигурации ядер. [36]
Обозначим через гре и ty e электронные волновые функции соответственно верхнего и нижнего состояний данного электронного перехода и будем считать оба состояния невырожденными. [37]
Волновая функция молекулы представляет собой произведение электронной волновой функции, волновой функции колебательного движения ядер и вращательной волновой функции. [38]
Угловые скобки означают усреднение по всей электронной волновой функции, так как положение электрона в пространстве в действительности не фиксировано. [39]
Функции (13.2) дают только пространственные части электронных волновых функций; для полного описания электронных состояний их следует умножить на соответствующие спиновые функции. Функция Т симметрична при перестановке аргументов и, следовательно, должна быть умножена на антисимметричную спиновую функцию. Для двух электронов, которые порознь имеют спиновые функции ос или р ( см. гл. [40]
Функции (13.2) дают только пространственные части электронных волновых функций; для полного описания электронных состояний их следует умножить на соответствующие спиновые функции. Функция 4 симметрична при перестановке аргументов и, следовательно, должна быть умножена на антисимметричную спиновую функцию. Для двух электронов, которые порознь имеют спиновые функции а или ( 3 ( см. гл. [41]
Невозможность точно решить уравнение Шредингера для электронных волновых функций заставляет искать пути его приближенного решения. В основе такого решения лежит вариационный принцип, согласно которому определяются экстремальные значения средней полной энергии системы Н с помощью варьирования параметров пробной функции. [42]
Такие переходы зависят от степени искажения электронных волновых функций под влиянием колебаний [36, 72], а поэтому интенсивность возрастает с увеличением амплитуды возмущающего колебания, но никогда не становится больше, чем примерно 10 - 2 интенсивности электронноразре-шенных переходов. Часто говорят, что такие полосы заимствуют интенсивность [72] от электронноразрешенных переходов, расположенных, несомненно, при более высоких частотах, так как колебательные волновые функции смешивают запрещенные электронные волновые функции с разрешенными, причем степень смешения обратно пропорциональна энергетическому расстоянию между двумя переходами. [43]
Лишь вторая стадия построения Л - электронной волновой функции понадобится нам для дальнейшего рассмотрения: первая стадия будет изучена при обсуждении конкретных молекул, а третья сводится к чисто механической работе. [44]
Волновая функция молекулы представляет собой произведение электронной волновой функции, волновой функции колебательного движения ядер и вращательной волновой функции. [45]
Страницы: 1 2 3 4