Соответствующая волновая функция
Cтраница 1
Соответствующая волновая функция должна была бы зависеть как от координат электронов, так и от координат ядер. То, что в первом приближении можно рассматривать модельную задачу с фиксированными ядрами, впервые было показано в 1927 г. Борном и Оппен-геймером [2], которые представили полную волновую функцию в виде ряда произведений электронных и ядерных волновых функций и показали, что в хорошем приближении в этом ряду можно оставить одно-единственное слагаемое. Именно из-за законности описанного разделения электронного и ядерного движений, обусловленного большим значением отношения массы протона к массе электрона, действительно можно начинать рассмотрение полной задачи с изучения электронной задачи при фиксированных ядрах. [1]
Соответствующая волновая функция является наилучшим приближением к точной функции основного состояния системы, которую можно сконструировать таким путем. [2]
Соответствующие волновые функции могут образовывать положительную или отрицательную комбинацию. [3]
Соответствующая волновая функция в этом случае должна зависеть от координат как электронов, так и ядер. [4]
Соответствующие волновые функции будут выписаны в § 135, где мы воспользуемся ими для решения задачи о рассеянии в кулоно-вом поле. [5]
Поскольку соответствующая волновая функция выражается через полностью локализованные орбитали связи, можно выяснить роль различных химических связей в передаче взаимодействия. [6]
Орбиталь или соответствующая волновая функция является симметричной относительно ядра и ненаправленной. Промежуточные фазы, образованные переходными металлами, проявляют также и металлические свойства. При наличии плотно-упакованной структуры из металлических атомов возможно перекрытие d - электронных волновых функций и образование зоны проводимости. [7]
Орбиталь или соответствующая волновая функция является симметричной относительно ядра и ненаправленной. Промежуточные фазы, образованные переходными металлами, проявляют также и металлические свойства. [8]
Если написать соответствующие волновые функции, как это делалось в предыдущем случае, то нетрудно найти явное выражение коэффициента X. [9]
Первые несколько уровней энергии н соответствующие волновые функции показаны графически на фиг. Мы замечаем, что волновые функции являются попеременно симметричными и антисимметричными относительно начала координат. [10]
Это сделано по аналогии с соответствующей волновой функцией частицы ( см. разд. [11]
 |
Зависимость энергии. [12] |
При этом атомные орбитали получают обозначения соответствующих волновых функций. [13]
Вычисленная разность между энергиями структуры Кекуле и соответствующей волновой функции в виде линейной комбинации называется энергией резонанса для данной отдельной волновой функции. Очевидно, что разность в 37 ккал / моль между теплотой атомизации для структуры Кекуле и истинным значением этой величины для бензола можно определить как экспериментальное значение такой энергии. На языке метода молекулярных орбит эта разность в 37 ккал / моль называется энергией делокализации и представляет собой разность между энергиями молекулы со структурой Кекуле и локализованными электронами и истинной молекулы со всеми шестью электронами на делокализованных орбитах. [14]
При локализации уменьшается отталкивание соседних уровней, если соответствующие волновые функции перекрыты слабо. [15]
Страницы: 1 2 3 4