Cтраница 3
Еп, которые называются собственными значениями энергии частицы. Волновые функции фь я) 2, ч з, , отвечающие этим значениям энергии, называются собственными волновыми Функциями. [31]
Одним из основных в статистической уеханике и кинетической теории газов является понятие о функции распределения. Здесь и всюду ниже будем рассматривать газ, сэстоя-щий из ( г компонентов. Каждому компоненту отвечает свой набор так называемых ортонормированных собственных волновых функций. В кинетической теории нереагирующего газа, состоящего из бесструктурных частиц, достаточк о считать, что компоненты различаются по массам. [32]
Дьюк и др. [21] предположили, что уширение фотоэмиссионных линий в твердой фазе связано с флуктуациями молекулярной электронной поляризации. Это предположение основывается на наиболее существенном отличии ароматических органических кристаллов от неорганических материалов, а именно на значительной роли электрон-электронного взаимодействия. Такие флуктуации Д 1е - е - 1 0 1 - ьО 5 эВ ( здесь е - молекулярная собственная волновая функция на я-м узле решетки) определяются дефектами, наличием поверхности, тепловыми колебаниями. Электроны, выходящие из молекулярных слоев, расположенных на различной глубине, имеют различную энергию, из-за того что энергия поляризации является функцией расстояния от поверхности ( см. разд. Сказанное иллюстрирует рис. 4.4.15 6 на примере кристалла антрацена. Сдвиг величиной - 1 5 эВ связан со стабилизацией образующегося положительного иона после эмиссии электрона. Роль электронной поляризации иллюстрирует рис. 4.4.16. Энергия связи электрона при фотоионизации слоистой пленки антрацена измерялась в зависимости от угла в между нормалью к поверхности и направлением вылета электрона. Так, при в 80 электроны выходят из верхнего слоя, в то время как при в 20 эмиссия идет из двух верхних слоев. При в 20 на кривой появляются два пика, соответствующие двум значениям энергии связи. Это показывает, что с уменьшением числа поляризуемых молекул вокруг дырки энергия связи электрона возрастает. [33]
В каждом элементарном столкновении импульс сохраняется просто в силу согласования фаз сталкивающихся и рассеивающихся волн в системе центра масс частиц. А для сохранения энергии в среднем требуется предположить, что коллапсы слабо отклоняются от закона i ( jco): коллапсы должны более часто происходить в области XQ 0, т.е. в той части волнового пакета, где локальный импульс несколько меньше. Принятое здесь выражение отклонение от закона р - ф 2 не является вполне точным. Поэтому рассматриваемый нами коллапс не является проекцией на одну из ортогональных волновых функций: соответствующее измерение не является полным. Эффект асимметрии коллапсов возникает как результат неортогональных проекций в случае непрерывного спектра собственных волновых функций. [34]