Cтраница 3
В следующем ядре, Не5 или 1л5, принцип Паули уже не может удовлетворяться за счет только спиновой волновой функции. Поэтому волновая функция пространственных координат должна иметь по крайней мере один узел. Другими словами, только четыре частицы могут одновременно находиться в s - состоянии; пятая частица находится в р-состоянии и поэтому отталкивается остальными. Таким образом, Не5 и Li5 должны быть неустойчивыми, что и оправдывается на опыте. Это является первым признаком насыщения. [31]
Иначе говоря, S - целое или полуцелое число, которое определяет представление, по которому преобразуется спиновая волновая функция при вращениях, задает и ее перестановочную симметрию. А так как перестановочная симметрия спиновой волновой функции определяет перестановочную симметрию координатной волновой функции ( чтобы их произведение было антисимметрично по перестановкам), то число S определяет перестановочную симметрию координатной волновой функции. [32]
В первом приближении электрические дипольные переходы между чисто синглетным и чисто триплетным состояниями строго запрещены, так как спиновые волновые функции этих состояний ортогональны. [33]
При их сближении может получиться система, находящаяся в молекулярном состоянии 2 или S2J, Синглетный терм соответствует антисимметричной спиновой волновой функции, а триплетный терм - симметричной функции. Координат ная же волновая функция, напротив, у терма 2 симметрична, а у терма 82 антисимметрична. Действительно, антисимметричная волновая функция ф ( гь г2) ( rlf г2 - радиусы-векторы обоих электронов) во всяком случае обладает узлами ( она обращается в нуль при ri га), а потому не может относиться к наиболее низкому состоянию системы. [34]
Если с электроном взаимодействуют несколько магнитных ядер, то, прежде чем пытаться определять энергии различных состояний, необходимо тщательно рассмотреть спиновые волновые функции. Если ядра эквивалентны, то, как правило, удобнее пользоваться сопряженным представлением для спиновых состояний ядер ( разд. [35]
Для ядер со спином 11 / 2 значения суммарного спина / однозначно связаны с видом схемы Юнга, определяющей перестановочную симметрию спиновой волновой функции. [36]
В кристаллах со структурой алмаза вектор W х р является примером псевдовектора с симметрией Аб) - Гамильтониан Hso действует на спиновую волновую функцию, поэтому симметрия Hso должна также зависеть от свойств симметрии спиновых матриц. Как известно из квантовой механики, свойства спина отличаются от классических характеристик частиц, таких как орбитальный угловой момент. Например, пространственная волновая функция инвариантна при вращении на 2тг вокруг любой оси, в то время как спиновая волновая функция для частицы со спином 1 / 2 при таком же вращении изменяяет знак. [37]
В - ар для синглетных состояний; S а2 ( или р2) для триплетных состояний, причем а и Р - спиновые волновые функции электронов на орбиталях, непосредственно затрагиваемых данным переходом, которые соответствуют двум возможным ориентациям спина. [38]
До сих пор была рассмотрена только та орбитальная волновая функция, которая зависит от пространственных квантовых чисел п, /, т, без учета спиновой волновой функции. Для начального рассмотрения валентности можно отделять спиновую волновую функцию от орбитальной, так как спин-орбитальное взаимодействие обычно ничтожно. Тем не менее спин электрона должен быть включен во всякое полное описание системы. Обозначим их соответственно через аир. [39]
До сих пор была рассмотрена только та орбитальная волновая функция, которая зависит от пространственных квантовых чисел п, t, т, без учета спиновой волновой функции. Для начального рассмотрения валентности можно отделять спиновую волновую функцию от орбитальной, так как спин-орбитальное взаимодействие обычно ничтожно. Тем не менее спин электрона должен быть включен во всякое полное описание системы. [40]
До сих пор была рассмотрена только та орбитальная волновая функция, которая зависит от пространственных квантовых чисел п, I, т, без учета спиновой волновой функции. Для начального рассмотрения валентности можно отделять спиновую волновую функцию от орбитальной, так как спин-орбитальное взаимодействие обычно ничтожно. Тем не менее спин электрона должен быть включен во всякое полное описание системы. Обозначим их соответственно через аир. [41]
До сих пор была рассмотрена только та орбитальная волновая функция, которая зависит от пространственных квантовых чисел, /, / п, без учета спиновой волновой функции. Для начального рассмотрения валентности можно отделять спиновую волновую функцию от орбитальной, так как спин-орбитальное взаимодействие обычно ничтожно. Тем не менее спин электрона должен быть включен во всякое полное описание системы. [42]
До сих пор была рассмотрена только та орбитальная волновая функция, которая зависит от пространственных квантовых чисел п, I, т, без учета спиновой волновой функции. Для начального рассмотрения валентности можно отделять спиновую волновую функцию от орбитальной, так как спин-орбитальное взаимодействие обычно ничтожно. Тем не менее спин электрона должен быть включен во всякое полное описание системы. Обозначим их соответственно через аир. [43]
Абсолютная же величина полного изотопического спина системы Т определяет симметрию зарядовой части ио волновой функции системы, подобно тому, как полный спин S определяет симметрию спиновой волновой функции. [44]
Абсолютная же величина полного изотопического спина системы Т определяет симметрию зарядовой части со волновой функции системы, подобно тому, как полный спин 5 определяет симметрию спиновой волновой функции. [45]