Cтраница 1
Полная волновая функция системы, состоящей из эквивалентных частиц с полуцелым собственным угловым моментом ( фермио-нов), должна быть полностью антисимметричной по отношению к перестановкам эквивалентных частиц. Это требование связано с тем, что представления для углового момента с полуцелыми значениями являются двузначными. Полная волновая функция системы из эквивалентных частиц с целочисленным собственным угловым моментом ( бозонов) должна быть полносимметричной по отношению к перестановке эквивалентных частиц. [1]
Полная волновая функция системы должна зависеть не только от пространственных координат, но и от спинов электронов. Обозначим через ( Ть ( 72 спиновые координаты электронов, показывающие ориентацию спинов в пространстве. [2]
Полная волновая функция системы должна зависеть не только от пространственных координат, но и от спинов электронов. Обозначим ai, з2 спиновые координаты электронов, показывающие ориентацию спинов в пространстве. [3]
Полная волновая функция системы будет теперь сост. [4]
Полная волновая функция системы, состоящей из эквивалентных частиц с полуцелым собственным угловым моментом ( фермио-нов), должна быть полностью антисимметричной по отношению к перестановкам эквивалентных частиц. Это требование связано с тем, что представления для углового момента с полуцелыми значениями являются двузначными. Полная волновая функция системы из эквивалентных частиц с целочисленным собственным угловым моментом ( бозонов) должна быть полносимметричной по отношению к перестановке эквивалентных частиц. [5]
Полная волновая функция системы Y Р Qty, дабавление к ( 11) члена Qty приводит к волновой функции, совпадающей с ( 7) теории Фано. [6]
С другой стороны, полная волновая функция системы двух электронов ( включающая как обычную, так и спиновую часть) должна быть антисимметричной. [7]
Слэтеровский определитель (4.59), определяющий полную волновую функцию системы, строится из п занятых ( n N / 2) электронами МО. [8]
Слэтеровский определитель (4.52), определяющий полную волновую функцию системы, строится из п занятых ( я Л / / 2) электронами МО. В минимизации полной энергии молекулы участвуют только занятые МО и, так как матричные элементы / vv зависят только от РЯСТ, а порядок связи рассчитывается из волновых функций только связывающих орбиталей, только они могут рассматриваться как физически определенные. Незанятые МО, получаемые из уравнений Рутаана, не участвуют в минимизации полной энергии системы, поэтому их соответствие истинным энергетическим уровням молекулы не вполне определено. Такие уровни называются виртуальными. [9]
Слэтеровский определитель (4.59), определяющий полную волновую функцию системы, строится из п занятых ( n N / 2) электронами МО. [10]
Слэтеровский определитель (4.59), определяющий полную волновую функцию системы, строится из п занятых ( n N / 2) электронами МО. [11]
Применение аппарата группы перестановок позволяет записать полную волновую функцию системы электронов через произведения соответствующим образом симметризованных координатной и спиновой волновых функций, что дает возможность иного подхода к описанию ковалентных структур. В основе его лежит использование координатных волновых функций. Разработанная нами методика [87] применима к конфигурациям с произвольным заполнением орбиталей и позволяет проводить компактное вычисление матричных элементов гамильтониана с помощью техники генеалогических коэффициентов ( см. гл. [12]
Как уже указывалось, наиболее общая форма полной волновой функции системы, образованной двумя взаимодействующими компонентами, дается уравнением ( 28), отличающимся от выражения ( 30) пренебрежением межгрупповым корреляционным эффектом. [13]
В квантовой механике доказывается, что тип полной волновой функции системы тождественных частиц ( ее симметричность или антисимметричность) зависит от проекции La спинов этих частиц на направление вектора Н внешнего магнитного поля и не изменяется при любых внешних воздействиях на систему частиц. [14]
В квантовой механике доказывается, что тип полной волновой функции системы тождественных частиц ( ее симметричность или антисимметричность) зависит от величины Lsz проекции спинов этих частиц на направление внешнего магнитного поля и не изменяется при любых внешних воздействиях на систему частиц. Электроны и другие частицы, у которых Lsz равно нечетному числу tft / 2, называются фермионами или частицами с лолуцелым спином. Система тождественных фермионов описывается антисимметричной полной волновой функцией и Подчиняется квантовой статистике Ферми - Дирака. [15]