Cтраница 2
В квантовой механике доказывается, что тип полной волновой функции системы тождественных частиц ( ее симметричность или антисимметричность) зависит от величины Lsz проекции спинов этих частиц на направление внешнего магнитного поля и не изменяется при любых внешних воздействиях на систему частиц. Электроны и другие частицы, у которых Lsz равно нечетному числу й - 2, называются фермионами или частицами с полуцелым спином. Система тождественных фермионов описывается антисимметричной полной волновой функцией и подчиняется квантовой статистике Ферми - Дирака. [16]
В квантовой механике доказывается, что тип полной волновой функции системы тождественных частиц ( ее симметричность или антисимметричность) зависит только от величины Lsz проекции спинов этих частиц на направление внешнего магнитного поля и не изменяется при любых внешних воздействиях на систему частиц. Электроны и другие частицы, у которых Lsz равно нечетному числу Й / 2, называются фермионами или частицами с полуцелым спином. Система тождественных фермионов описывается антисимметричной полной волновой функцией и подчиняется квантовой статистике Ферми-Дирака. [17]
Предположим, что в области больших межмолекулярных расстояний полную волновую функцию системы можно аппроксимировать произведением волновых функций отдельных подсистем. [18]
ФП ] У, на которые может быть разложена полная волновая функция системы. [19]
Во избежание недоразумений подчеркнем, что здесь идет речь о полной волновой функции системы ф, нормированной условием равенства единице коэффициента при плоской волне в ее асимптотическом выражении ( ср. [20]
Во избежание недоразумений подчеркнем, что здесь речь идет о полной волновой функции системы 0, нормированной условием равенства единице коэффициента при плоской волне в ее асимптотическом выражении ( ср. [21]
Во избежание недоразумений подчеркнем, что здесь речь идет о полной волновой функции системы ф, нормированной условием равенства единице коэффициента при плоской волне в ее асимптотическом выражении ( ср. [22]
В случае, когда система с заданным полным моментом составлена из нескольких подсистем ( N 2), результат представления полной волновой функции системы зависит от порядка сложения моментов количества движения различных подсистем. При этом различные наборы связаны друг с другом унитарными преобразованиями, не зависящими от магнитных квантовых чисел. Наиболее часто в приложениях встречаются 6 / - и 9 / - символы Вигнера. [23]
Состояние БКШ, описанное в приложении, состоит из купе-ровских пар, электроны в которых обладают противоположно направленными спинами. Полная волновая функция системы при обмене всех координат ( включая спиновые) двух электронов должна менять знак. Значит, соответствующая пространственная часть волновой функции электронной пары должна быть симметрична. Полагают, что сверхпроводимость металлов всегда связана именно со спариванием в S-состоянии. Однако в Не3 сила, действующая между частицами, анизотропна; кроме того, для достаточно малых расстояний она является силой отталкивания. Поэтому предполагается, что если в жидком Не3 может возникнуть состояние БКШ, то оно должно быть связано со спариванием не в S-состоянии, а, например, в Р - состоянии, когда спины параллельны. [24]
В связи с изучением молекулы водорода были получены принципиально важные выводы и относительно роли спинов электронов в химической связи. Полная волновая функция системы может быть ( с хорошим приближением) выражена произведением ее волновой ip - функции ( координатной функции) на спиновую волновую функцию, причем накладывается ограничение, гласящее, что полная волновая функция системы, в которую входит одна пли большее число пар электронов, должна быть антисимметричной по отношению к каждой паре электронов. [25]
В данном формализме протон и нейтрон рассматриваются как два состояния одной частицы - нуклона. Поэтому полная волновая функция системы двух нуклонов, рассматриваемых ъ качестве тождественных частиц, должна обладать определенными свойствами симметрии относительно их перестановки. Так как тип симметрии не зависит от того, какая именно пара частиц переставляется, поменяем местами два протона. С другой стороны, из ( 134 8) видно, что при перестановке изо-яеременных двух протонов волновая функция не изменяется. [26]
Далее, если спин / С1 - мезона равен нулю, то система тс 1 -) - тс0 должна находиться в S-состоя-нии. Так как полная волновая функция системы должна быть симметричной по всем переменным, то состояние с / 1 для данной системы запрещено. С этой точки зрения распад К - тс - f - тс является запрещенным распадом. [27]
При построении полной волновой функции системы электронов цз произведений координатной волновой функции на спиновую ( формула (6.2)) перестановочная симметрия каждой из этих функций определяется взаимно дуальными схемами Юнга. Если оператор рассматриваемого взаимодействия действует только на пространственные либо только на спиновые координаты, то для описания взаимодействия достаточно задать конкретный вид только координатной либо спиновой волновой функции. [28]
Вместо этого мы воспользуемся вариационным принципом, подобно тому как это делается при выводе уравнений самосогласованного поля Хартри-Фока. Поскольку, однако, полная волновая функция системы атом - ( - электрон содержит волновые функции всевозможных стационарных состояний атома, соответствующих различным каналам рассеяния, мы получим ( бесконечную) систему связанных интегро-дифференциальных уравнений для радиальных функций внешнего электрона. Поэтому более правильно будет сказать, что эти уравнения аналогичны уравнениям Хартри-Фока для оптического электрона ( при заданном остове) в многоконфигурационном приближении. [29]
Термин орбиталь используют для произвольной одноэлектронной волновой функции. В случае атома водорода одноэлектронная волновая функция совпадает с полной волновой функцией системы. Однако очевидно, что это не так для много-электронных систем. [30]