Cтраница 1
Цепочка уравнений (1.38) на этом обривается, так как собственное значение Я 0 двойное. Впрочем, можно непосредственно убедиться, что уравнение Af3 - f2 неразрешимо. [1]
Цепочка уравнений (3.3.58) может служить основой для построения кинетической теории плотных газов. Иначе говоря, кинетические процессы в плотных газах должны рассматриваться одновременно с гидродинамическими процессами. [2]
Цепочка уравнений (2.32) обрывается на номере s, где s превышает число молекул в критическом пузырьке, но не является строго заданным числом. Предполагается, что большие пузырьки ( п s) удаляются из системы и заменяются эквивалентным числом молекул жидкости. Задача состоит в определении / х как функции температуры и давления. Решение получено [6, 10] при упрощающих допущениях. Пар описывается уравнением состояния идеального газа. [3]
Цепочка уравнений Ивана впервые приведена в его книге, вышедшей в 1935 г. ( см. библиографию к гл. [4]
Цепочка уравнений ББГКИ представляет собой систему интегро-дифференциальных уравнений для s - частичных функций распределения, каждое из которых содержит в правой части функцию более высокого ( s 1) - го порядка. Для расцепления этой цепочки используется приближение, в котором пренебрегаются тройные корреляции, и, кроме того, учитывается поляризация плазмы, отражающая факт взаимодействия заряда с большим числом соседей. [5]
Цепочка уравнений ББГКИ описана во многих учебниках по физике плазмы. [6]
Расцепленную цепочку уравнений легко решить с помощью итераций, начиная с нулевого порядка. [7]
Поэтому цепочка уравнений для частичных функций распределения получила название иерархии Боголюбова-Борна - Грина-Кирквуда - Ивона ( ББГК. [8]
Такая цепочка уравнений часто называется цепочкой уравнений Боголюбова. На первый взгляд переход от уравнения Лиувилля к такой цепочке уравнений не приводит к упрощению задачи. Однако в действительности анализ цепочки уравнений Боголюбова может быть проведен проще, чем непосредственное решение уравнения Лиувилля. Это, в частности, связано с тем, что в рассматриваемой нами цепочке уравнений видно, что нужно знать для получения кинетических уравнений. [9]
Такая цепочка уравнений очень удобна для решения по теории возмущений. [10]
Теперь цепочка уравнений ББГКИ избавляется с помощью (25.7) от производных по сопутствующим координатам. [11]
Обрывание цепочки уравнений для моментов производится с помощью гипотезы квазинормальности Миллионщикова для моментов четвертого порядка. [12]
Для других цепочек уравнения аналогичны. [13]
Поэтому цепочку уравнений (4.4) надо решать последовательно. [14]
Получив цепочку уравнений ББГКИ, мы ничего не выиграли и не потеряли по сравнению с уравнением Лиувилля: число входящих в ее уравнений равно числу звезд в системе. [15]