Cтраница 3
Эти решения имеют прозрачный механический смысл: они совпадают с неустойчивыми стационарными вращениями твердого тела вокруг средней оси инерции в противоположных направлениях. [31]
Во-первых, это полодии-точки, расположенные на оси Оу и соответствующие стационарным вращениям тела вокруг средней оси эллипсоида инерции с произвольной угловой скоростью. А во-вторых, есть четыре полодии, представляющие сооои дуги эллипсов, соединяю-щих упомянутые полодии-точки. Они являются на эллипсоиде инерции сепаратрисами, разделяющими области /, / /, / / /, IV с отличающимся характером поведения полодий. [32]
Вместе с тем, следует отметить, что в задаче о стационарных вращениях твердого тела, подвешенного на струне, остается еще целый ряд нерешенных вопросов. [33]
Следовательно, для устойчивых изо-энтропических пульсаций невязкой звезды, находящейся в состоянии стационарного вращения, эта энергия должна быть минимальной, что и требовалось доказать. [34]
Ось х есть ось одного из установившихся вращений, а оси двух других стационарных вращений пересекают ее под прямым углом, но не обязательно в одной точке. [35]
Свойство (3.4) не может быть обусловлено влиянием вязкости жидкости, поскольку при стационарном вращении вязкой капли, заключенной в твердую несферичную оболочку, момент инерции будет иметь твердотельное значение. Для описания свойства (3.4) в рамках коллективной модели приходится считать, что вещество ядра представляет собой смесь сверхтекучей жидкости с вязкой. Поэтому свойство (3.4) называется частичной сверхтекучестью ядерной материи. [36]
Для описания вращающихся звезд в строгом лучистом равновесии неприменимы псевдобаротропные модели в состоянии стационарного вращения. [37]
Осесимметричное твердое тело, закрепленное в точке на оси симметрии, имеет не менее двух стационарных вращений ( при каждом значении момента импульса относительно оси симметрии) в любом потенциальном силовом поле. [38]
Довольно правильное описание реальных вращающихся звезд в большинстве случаев дают конфигурации, находящиеся в состоянии стационарного вращения. Однако следует иметь в виду, что наши основные исходные предположения ( разд. [39]
Из ( 14) видно, как влияет возмущенное движение свободной поверхности жидкости на устойчивость стационарного вращения тела. Увеличение радиуса свободной поверхности жидкости, а также расстояния d от центра масс системы до плоскости, в которой находятся полости, ухудшает условия устойчивости. [40]
Как отмечалось выше, эта эволюция происходит со скоростью порядка Xs и имеет в качестве аттрактора стационарное вращение - гравитационно-стабилизированное вращение деформированного шара по круговой орбите. Примем это движение за невозмущенное. Тогда переменная ( 3 становится медленной и остается одна быстрая переменная Ф, по которой будут представлены соответствующие ряды Фурье. [41]
С учетом этих рассуждений статический метод уже нетрудно обобщить на случай баротроп и псевдобаротроп в состоянии стационарного вращения. Поскольку обе эти функции ( а также J и М) сохраняются при изоэнтропических осесим-метричных пульсациях, то, определяя точки экстремума кривой М М ( рс) на плоскости ( М - рс), мы можем выяснить вопрос об устойчивости относительно этих движений. [42]
Если конфигурация обладает всеми этими свойствами, то по определению для инерциального наблюдателя она находится в состоянии стационарного вращения. Предположим теперь, что звезда вращается вокруг оси Z, и примем центр масс за начало системы отсчета. [43]
При критической частоте VKP угол 6 должен стать максимальным ( 45), после чего при дальнейшем увеличении частоты стационарное вращение жидкости срывается и должно становиться апериодическим. [44]
Как показано в [42], устойчивый вторичный режим параллельного течения, моделирующего начальный участок струи, включает в себя дифференциальное стационарное вращение с ненулевым моментом импульса. Представляет интерес вопрос, откуда берется этот ненулевой момент импульса. Чтобы на него ответить, необходимо рассмотреть переход от исходного режима к новому. В процессе роста спиральных возмущений из-за действия рейнольдсовых напряжений появляются вращения противоположных знаков, разделенные пространственно. При этом в каждый момент времени суммарный момент импульса возмущенного движения равен нулю. Но за бесконечное время часть завихренности определенного знака уносится на бесконечность, тогда в струе остается компенсирующий момент импульса. [45]