Время - поперечная релаксация
Cтраница 2
Замечательно, что энергия сигнала, а следовательно, и достижимая чувствительность не зависят от времени поперечной релаксации Тг и естественной ширины линии Ды 2 / Тг, наблюдаемой в отсутствие насыщения. [16]
Из теории фотонного эха следует, что в этом состоянии фага колебаний атомов среды в течение времени поперечной релаксации остается скоррелированной с фазой, которую имели в этой среде колебания объектной волны при взаимодействии со средой. [18]
Измерение магнитного резонанса протонов позволяет определить такие величины, как например второй момент, форму линии, время продольной и поперечной релаксации, на основании которых можно судить о подвижности и взаимном расположении протонов. Если известно время релаксации при различных температурах, то можно вычислить энергию активации и время корреляции механизмов движения. [19]
Затухание проекции вектора М на горизонтальную плоскость также носит экспоненциальный характер, только с постоянной времени Tz, которая называется постоянной времени поперечной релаксации. [20]
Затухание проекции вектора М на горизонтальную плоскость также носит экспоненциальный характер, только с постоянной времени Т2, которая называется постоянной времени поперечной релаксации. [21]
Первый вывод, который можно сделать из (2.41), состоит в том, что в отсутствие приложенного поля начальная поляризация будет затухать с постоянной времени поперечной релаксации TZ вследствие рас-фазировки индивидуальных диполей в результате взаимодействия их между собой. Другой важный вывод заключается в том, что влияние электрического поля на поляризацию ослабевает, когда населенность двух уровней становится приблизительно одинаковой. В частности, если населенности равны, то связи с электрическим полем нет. Это означает, что поляризационный осциллятор не чувствует возбуждающее поле. Позднее будет видно, что этот эффект лежит в основе явления насыщения. [22]
Парамагнитные ионы с достаточно большими временами электронной спиновой релаксации такие, как Мп и Gd ( табл. 3.4), оказывают настолько большое влияние на время поперечной релаксации, что резонансные линии, соответствующие ядрам, удаленным от парамагнитного центра на сравнительно большие расстояния ( порядка 1 5 нм), уширяются настолько сильно, что их вообще не удается наблюдать. [23]
Величины Е0, TJ и т2 связаны с физическими свойствами горных нород, но для изучения последних используются только Е0 и - с1, так как время поперечной релаксации т2 искажено неоднородностью поля Земли. [24]
 |
Метод спинового эха. принцип действия ( а и изменение. [25] |
Генератор высокой частоты, точно соответствующей условию резонанса, дает импульсы, длительность и период следования т которых ( рис. 5 - 6 а) меньше времени Tz поперечной релаксации. [26]
Первый вывод, который ложно сделать из (2.41), состоит в том, что в отсутствие при-южениого поля начальная поляризация будет затухать с по -: тоянной времени поперечной релаксации Т2 вследствие рас-разировки индивидуальных диполей в результате взаимодей -: твия их между собой. Другой важный вывод заключается i том, что влияние электрического поля на поляризацию ослабевает, когда населенность двух уровней становится приблизительно одинаковой. В частности, если населенности равны, то: вязи с электрическим полем нет. Это означает, что поляризационный осциллятор не чувствует возбуждающее поле. Позд-iee будет видно, что этот эффект лежит в основе явления на -: ыщения. [27]
Тг; со0 - частота резонансного перехода, а0 - коэффициент поглощения в центре линии, / нас ПосН2 / 32я3д2712т - параметр насыщения среды, ц - дипольньш момент перехода, Т2 - время поперечной релаксации, т - время продольной релаксации возбуждения, которое для двухуровневой модели совпадает с временем жизни верхнего уровня. [28]
 |
Изотермы адсорбции водяного пара активными углями. [29] |
Здесь М и Мс - соответственно намагниченности образца вовремя первичного и стимулированного эха; М0 - намагниченность образца, равновесная с постоянным магнитным полем ( наблюдается как свободная индукция после л / 2-импульса); v-гиромагнитное отношение; б и g - длительность и высота импульса; Д - время наблюдения ( промежуток времени между градиентными импульсами); D - коэффициент самодиффузии; т - время между я / 2 - и я-импульсами в методике первичного эха; Тг и Г2 - времена продольной и поперечной релаксации; т, - время между 1 - м и 2 - м, т2 - между 1 - м и 3 - м импульсами я / 2 в методике стимулированного эха. [30]
Страницы: 1 2 3