Первый интеграл

Cтраница 3

Первый интеграл представляет собой интеграл энергии. Второй интеграл выражает постоянство кинетического момента тела относительно вертикали, проведенной через точку опоры; непосредственно из уравнений движения он получается тем же приемом, каким был найден интеграл (49.4) на стр. [31]

Первый интеграл должен обращаться в нуль, в силу того обстоя-тельства, что интегрирование производится по замкнутому контуру кривой, а перемещение w является однозначной функцией. [32]

Первый интеграл - плотность энергии невозмущенного электронного пучка, которую мы обозначим как ( W - Так как v и р представляют собой сумму гармонических составляющих, то второй и четвертый интегралы равны нулю. [33]

Первый интеграл в правой части обоих уравнений не представляет никаких трудностей; его можно интерпретировать как обычный римановский интеграл. [34]

Первый интеграл порожден законом сохранения энергии, второй - аналог соотношения Бернулли, где для упрощения перешли от энтальпии к энергии. [35]

К определению профильного сопротивления. По А.. Бетпх [ 3. [36]

Первый интеграл уже приведен к требуемому виду, так как полное давление вне впадины всюду равно goo. [37]

Первый интеграл обращается в нуль из-за нечетности подынтегрального выражения. [38]

Первый интеграл дает омическое падение напряжения в базовой области. [39]

Координата уп в нбВЫПуКЛОЙ ОблЗСТИ W ПрОСТрЭНСТВЗ /.. является первым интегра - По основной теореме уравнение ( 2 В Н6.| Интегральные кривые ВООбще ГОВОрЯ, НеаВТОНОМНОГО. ФуНК - на поверхности уровня первого. [40]

Первые интегралы, зависящие от времени. [41]

Первый интеграл, стоящий справа, был рассмотрен в примере 2 § 7 гл. Второй интеграл берется непосредственно. [42]

Первый интеграл берется по всему пространству, второй - по объему одного из проводников. [43]

Первый интеграл в правой части этого равенства в случае замкнутого контура L ввиду однозначности перемещения w обращается в нуль. [44]

Первый интеграл соответствует потоку лучистой энергии от области, расположенной перед скачком, может быть вычислен интегрированием по частям. Второй интеграл соответствует вкладу от температурного пика за скачком и будет вычислен приближенно в предположении, что эффективная ширина пика At значительно меньше единицы. Последний интеграл соответствует вкладу от области постоянной температуры за скачком. [45]

Страницы: 1 2 3 4