Cтраница 1
Оставшийся интеграл вычисляется, как объяснено в тексте. [1]
Оставшийся интеграл берется путем поворота пути интегрирования в плоскости комплексного переменного с правой вещественной иа верхнюю мнимую полуось. [2]
Оставшийся интеграл непосредственно приводится к обыкновенному определенному интегралу: для этого в подинтегральной функции нужно заменить у нау1 ( из уравнения у yl прямой ВС) и в качестве пределов интегрирования по х взять абсциссы точек В и С. [3]
Оставшийся интеграл от энергии взаимодействия вдоль невоэмущен-ной траектории представляет собой приращение классического действия А 1, вычисленное в первом порядке теории возмущений. [4]
Оставшийся интеграл вычисляется элементарно. [5]
Оставшийся интеграл берется путем поворота пути интегрирования в плоскости комплексного переменного с правой вещественной на верхнюю мнимую полуось. [6]
Оставшийся интеграл дает квадрат радиуса эффективных пор. Чтобы вычислить ZR, рассмотрим, каким условиям должны удовлетворять соответствующие структуры. Во-первых, пора из области 2 должна иметь жидкую связь с поверхностью. Во-вторых, данная пора должна примыкать к такой структуре, которая пропускает мениск жидкости в эту пору при данном давлении. [7]
Оставшийся интеграл можно оценить, используя замену a i - К и замечая, что контур Г инвариантен относительно расширения. [8]
Рассмотрим оставшийся интеграл по внешности шара радиуса X V с центром в точке X. Заметим, что основной вклад в этот интеграл дают точки, в которых выполняется условие Z - Z М - Л / l, где Z и Z - проекции точек X и X на ось Р, а М и М - проекции этих точек на ортогональную к вектору Р плоскость. [9]
Если оставшийся интеграл перекрытия нуклонов отличен от нуля, то говорят, что он описывает разрешенный переход; члены высшего порядка в разложении (11.4.5) приводят к запрещенным переходам. Ясно, что при разрешенных переходах орбитальный угловой момент не уносится. [10]
В оставшемся интеграле отделим действительную и мнимую части, пользуясь формулой Эйлера exp i t ] у cos r у i sin ц у. После этого интегралы по интервалам ( - ею, 0) и ( 0, оо) для выражений, содержащих нечетную функцию sin т ] у, сократятся, а для выражений, содержащих четную функцию cos т ] у, будут равны. [11]
ЛДЛ / 2 ], а оставшийся интеграл / / Dp ехр г S0 ( Р) уже не зависит от А. [12]
Только что мы видели, как оценивается оставшийся интеграл. [13]
Выражение, проинтегрированное по dxit обращается в нуль на пределах, а оставшийся интеграл равен - 1 в силу нормировки вероятностей. [14]
В случае системы молекул, не взаимодействующих заметным образом друг с другом, оставшийся интеграл будет, конечно, равен нулю. Интегрирование конфигурационного интеграла по координатам каждой из молекул будет давать всегда V и для N молекул результат будет равен VN, как это и указывалось выше. [15]