Интенсивность - выходящее излучение
Cтраница 1
Интенсивность выходящего излучения можно выразить через функцию Я ( z) и при некоторых более сложных видах зависимости мощности источников от глубины. [1]
 |
Интенсивность излучения, выходящего по нормали из однородного изотермичного газа, занимающего полупространство. Числа у кривых - значения фойгтовского параметра а. Графики относятся к 1 - А, Ю-4. [2] |
Он выразил интенсивность выходящего излучения через соответствующую Я-функцию ( ф-функцию Амбарцумяна) и получил для этой функции явное выражение в виде некоторого интеграла. [3]
Для расчета интенсивности выходящего излучения предположим вначале, что граница вакуум - плазма является диффузной и можно пренебречь отражениями. [4]
Формула (1.139) выражает тот факт, что интенсивность выходящего излучения является полной суммой интенсивности излучения от всех внутренних точек, уменьшенной в е - % раз из-за поглощения средой, и интенсивности излучения, падающего на обратную сторону среды, причем эта интенсивность уменьшена в е - То раз за счет поглощения, которое имеет место при прохождении среды. Функция источника S & может быть функцией локальной интенсивности поля излучения. [5]
Ясно, что формулы (4.13) и (4.14) определяют интенсивность выходящего излучения и функцию источников не только при освещении среды монохроматическим пучком параллельных лучей, но и во всех тех случаях, когда в среде имеются внутренние источники излучения, мощность которых экспоненциально убывает с глубиной. Соответствующий пример подробно разбирается в следующем параграфе. [6]
Наряду с функцией источников большой интерес представляет также интенсивность выходящего излучения. [7]
Для многих практических приложений представляет интерес угловое распределение интенсивности выходящего излучения на границе. Отметим, что в этом случае интеграл в выражении (10.131) несингулярный. [8]
В работе [7] предложен другой, простой метод расчета интенсивности выходящего излучения без предварительного определения коэффициентов разложения. Ниже приводится изложение этого метода. [9]
Как будет показано в следующей главе, во многих важных частных случаях интенсивность выходящего излучения просто выражается через Я-функцию. [10]
Выражения ( 11.67 а) и ( 11.68 а) для углового распределения интенсивности выходящего излучения имеют ограничения. Эдварде и Бобко [13] сопоставили распределение интенсивности выходящего излучения, полученное с помощью метода моментов самого низкого порядка ( т.е. метода, эквивалентного Pi-приближению), с точным решением Чандрасекара [1] для полубееконечной среды. [11]
 |
Цвета видимого излучения. [12] |
Если поток белого света пропускать через сосуд ( кювету), заполненный жидкостью, то интенсивность выходящего излучения всегда будет меньше интенсивности входящего. Степень уменьшения интенсивности, как правило, зависит от длины волны. Ослабление интенсивности объясняется частично отражением от граней и рассеянием взвешенными в жидкости частицами, но в отсутствие таких частиц в основном поглощением излучения жидкостью. [13]
Рентгеновское излучение, возникающее на различной глубине, частично поглощается на пути к поверхности, при этом интенсивность выходящего излучения ослабевает. Наиболее важным механизмом поглощения являются электронные переходы внутри атома. Эти переходы, инициированные рентгеновским излучением, ведут к флуоресцентному, вторичному рентгеновскому излучению. В то время как интенсивность первичного рентгеновского излучения падает вследствие поглощения, интенсивность излучения атомов поглощающего элемента растет. Условием возникновения рентгеновской флуоресценции является значение длины волны % первичного излучения, меньшее чем длина волны края поглощения: ХК. Поскольку в непрерывном спектре % изменяется в широких пределах, некоторая часть спектра имеет ХА К. [14]
Если же X - 1, то вся призводимая внутри среды энергия выходит из среды, вследствие чего интенсивности выходящего излучения будут в этом случае бесконечно большими. [15]
Страницы: 1 2 3