Тепловой выброс

Cтраница 3

Первичные затраты связаны со стадией газификации, и величина их, в зависимости от применяемого процесса, составляет от 60 до 80 % от стоимости получаемого метана. Экономию в процессе можно достигнуть уменьшением чувствительности катализаторов метанирования к сере, что позволяет снизить затраты на удаление серы из системы, и улучшением термостабильности этих катализаторов, что дает возможность работать при высоких температурах, а также за счет более эффективного использования тепловых выбросов. [31]

Поток дырок из валентной зоны в центры типа а пропорционален произведению концентрации дырок на поверхности psl на концентрацию электронов в центрах типа a nal. Фактически, конечно, электроны центров типа а попадают на свободные уровни в валентной зоне, соответствующие дыркам. Обратный поток есть тепловой выброс дырок: электроны из валентной зоны переходят на свободные центры типа а. Поэтому обратный поток будет практически равен своему равновесному значению. [32]

Современная производственно-отопительная котельная оснащена разнообразным тепломеханическим оборудованием с развитой сетью паропроводов, трубопроводов сырой и питательной воды, конденсатопроводов, дренажей. Кроме котельного агрегата - основного источника теплоснабжения, в котельной устанавливаются пароводяные подогреватели сетевой и горячей воды для отопления, бытового горячего водоснабжения и производственно-технологических нужд. Для подогрева холодной воды и утилизации низкопотенциальных тепловых выбросов устанавливаются водо-водяные теплообменники. Подготовка воды требуемого качества осуществляется в деаэраторе и оборудовании химводоочистки. Перемещение потоков воды, воздуха, требуемого для горения топлива и продуктов сгорания происходит с помощью питательных и циркуляционных насосов, дутьевых вентиляторов и дымососов. Для надежной и безаварийной работы котельной насосы и тягодутьевые устройства должны быть снабжены современными схемами электропривода, а ее оборудование оснащено системами автоматизации. [33]

Солнце теряет часть своей массы за счет излучения. Масса фотона проявляется только в движении. Об этом более подробно будет сказано ниже при рассмотрении тепловых выбросов. [34]

Из формулы ( 1) явствует, что если бы не множитель Т -, то зависимость In 1 / т от ЦТ была бы линейной. In 1 / т от ЦТ, где т-постоянная времени фотопроводимости, исправленная с учетом небольшого эффекта многократного захвата. Тот факт, что эти данные не укладываются на одну прямую, наводит на мысль о существовании наряду с тепловым выбросом дырок в валентную зону еще какого-то механизма ухода их с уровней прилипания. Естественно, что JTOT новый механизм связан с рекомбинацией захваченных дырок с электронами проводимости. [35]

Показатели томно-водородного комплекса с тепловой мощностью 10 кВт ( эквивалентно 500 млн. т нефти в год. [36]

Схема основана на использовании бридеров, базирующихся на атолле в Тихом океане. В ней 10 реакторов частично НТГР, так что система может иметь коэффициент воспроизводства, равный единице. Воду для охлаждения предполагается закачивать из глубинных слоев, например при 10 С, и выбрасывать при температуре поверхности океана, например 20 С, так что не будет теплового выброса или теплового загрязнения, несмотря на то, что выбрасывается 40 % подводимого тепла. [37]

Сопоставление вариантов, отличающихся разным количеством вредных выбросов и, следовательно, различной степенью загрязнений окружающей среды, должно осуществляться с учетом необходимых расходов на обеспечение допустимых концентраций ( Д / С) соответствующих выбросов. Обычно принимают ДКПДК-ФК, где ПДК, - предельно допустимая концентрация данного вредного вещества по санитарным нормам; ФК - фоновая концентрация этого вещества, создаваемая существующими предприятиями и транспортом на рассматриваемой территории. Приведение вариантов с разными тепловыми выбросами производится учетом дополнительных расходов на искусственное водохранилище. [38]

Температура природных вод зависит от их происхождения. Воды подземных источников отличаются постоянством температуры, причем с увеличением глубины залегания вод сезонные колебания температуры уменьшаются. Наоборот, температура вод открытых водоемов ( рек, прудов, водохранилищ) претерпевает значительные изменения, связанные с нагреванием и остыванием водоемов. Помимо сезонных изменений на температуру воды в отдельных местах открытых водоемов влияет поступление в них подземных вод, а также тепловых выбросов промышленности. Оптимальная температура воды, используемой для питья, составляет 7 - 11 С. [39]

Эта величина1) на пять порядков меньше сечения захвата электронов ловушками в дырочных образцах кремния, чем и объясняется отсутствие многократного захвата в данном случае. Более точно это можно проиллюстрировать следующим образом. Согласно измерениям, скорость рекомбинации из валентной зоны составляет 2 5 - 104 сек. Таким образом, в данном образце в среднем только одна из 400 дырок вновь попадает на уровень прилипания, даже если все эти уровни пустые. Освобождение уровней прилипания происходит либо путем теплового выброса дырок обратно в валентную зону с последующей нормальной их рекомбинацией, либо путем непосредственной рекомбинации с данного уровня, либо, наконец, путем комбинации обоих названных процессов. Однако такой зависимости фактически не обнаружено по крайней мере в данном интервале-значении проводимости. Поэтому мы считаем, что измеренное значение постоянной времени t есть xff - время, характеризующее скорость теплового выброса в валентную зону. [40]

Так как с приближением F к Et числитель показателя экспоненты в уравнении (4.50) растет, то и время жизни т в выражении (4.49) увеличивается. Очевидно, этот рост будет продолжаться до достижения уровнем Ферми значения Et. Но поскольку теперь с движением F к Et уменьшается общая концентрация дырок в валентной зоне, то вероятность обратного теплового выброса захваченных ловушками дырок в валентную зону все более конкурирует с уменьшающейся вероятностью рекомбинации, происходящей при захвате электронов. [41]

Рассмотрим модель, изображенную на фиг. Свободные электроны и дырки возбуждаются с одинаковыми скоростями и рекомбинируют на дискретных уровнях. Физически ясно, что существуют такие уровни ( А) вблизи зоны проводимости, что электроны, попадая на них, снова быстро возбуждаются термически в зону проводимости. Эти состояния, находящиеся в тепловом равновесии с электронами зоны проводимости, мы будем называть мелкими ловушками. Ясно также, что электроны, попадающие на более глубокие уровни ( В), остаются там сравнительно надолго. В этом случае более вероятен не тепловой выброс в зону проводимости, а захват свободной дырки. [42]

Выше предполагалось, что первичным результатом действия света из области собственного поглощения является появление пар свободных электронов и дырок. Однако в дальнейшем благодаря более высокой концентрации уровней пт и соотношению сечений sngsp свободные дырки быстро захватываются уровнями рекомбинации и поэтому проводимость определяется свободными электронами. Очевидно, если бы свет поглощался непосредственно уровнями рекомбинации пг, то это сразу приводило бы к появлению на них дырок. Результат получился бы такой же, как если бы дырки генерировались в валентной зоне и затем быстро захватывались центрами рекомбинации. Такой тип генерации делает анализ более простым и требующим меньшего числа предположений. Так, например, становится более обоснованным введение квазиуровня Ферми, так как заполнение уровней прилипания определяется только тепловым выбросом в зону проводимости и не осложняется захватом свободных дырок. [43]

Во всех процессах рекомбинации с участием рекомбинацион-ных центров ( см. переходы 2, 2а, 3 4 на рис. 51) в качестве конкурирующего с рекомбинацией процесса выступают процессы обратного теплового выброса связанных на локальных центрах носителей обратно в соответствующую разрешенную зону. Так, электрон, захваченный на уровень Et в переходе 2 или на уровень Eil в переходе 3, может быть тепловым движением снова освобожден и переброшен обратно в зону проводимости. Аналогично дырка, захваченная на уровень Et в переходе 2а или на уровень Я / 2 в переходе 3, может быть освобождена тепловым движением и переброшена в валентную зону. Для характеристики таких конкурирующих с рекомбинацией процессов в случае примесной или межпримесной рекомбинации ( см. переходы 2, 2а, 3) вводится понятие центров прилипания, или уровней прилипания. Если захваченный локальным центром носитель заряда не рекомбинирует с носителем другого знака заряда и выбрасывается тепловым движением обратно в соответствующую разрешенную зону, то такой локальный центр называется центром прилипания, или ловушкой захвата. Очевидно, что вероятность обратного теплового выброса будет тем больше, чем - меньшую тепловую энергию нужно сообщить захваченному носителю. [44]

Во всех процессах рекомбинации с участием рекомбинационных центров ( см. переходы 2, 2а, 3, 4 на рис. 49) в качестве конкурирующего с рекомбинацией процесса выступают процессы обратного теплового выброса связанных на локальных центрах носителей обратно в соответствующую разрешенную зону. Так, электрон, захваченный на уровень Et в переходе 2 или на уровень Etl в переходе 3, может быть тепловым движением снова освобожден и переброшен обратно в зону проводимости. Аналогично дырка, захваченная на уровень Et в переходе 2а или на уровень Etl в переходе 3, может быть освобождена тепловым движением и переброшена в валентную зону. Для характеристики таких конкурирующих с рекомбинацией процессов в случае примесной или межпримесной рекомбинации ( см. переходы 2, 2а, 3 вводится понятие центров прилипания, или уровней прилипания. Если захваченный локальным центром носитель заряда не рекомбинирует с носителем другого знака заряда и выбрасывается тепловым движением обратно в соответствующую разрешенную зону, то такой локальный центр называется центром прилипания. Очевидно, что вероятность обратного теплового выброса будет тем больше, чем меньшую тепловую энергию нужно сообщить захваченному носителю. Однако в роли центров прилипания могут выступать и глубокие уровни, имеющие малые сечения рекомбинации. [45]

Страницы: 1 2 3 4