Cтраница 1
Антикоммутаторы других комбинаций а и Ъ равны нулю. [1]
Антикоммутаторы других комбинаций d и 5 равны нулю. [2]
Вычислим стоящий здесь антикоммутатор. [3]
Предполагая, что антикоммутатор отличен от нуля лишь для операторов, отличающихся друг от друга одновременно и частотностью, и сопряжением, и что во всех остальных случаях антикоммутатор ( не коммутатор. [4]
Вычир им стоящий здесь антикоммутатор. [5]
Smm, а все остальные антикоммутаторы равны нулю. [6]
Всем другим коммутаторам и антикоммутаторам приписывается нулевое значение. [7]
Набор соотношений для коммутаторов или антикоммутаторов называют алгеброй. Когда задана алгебра, можно забыть о том, откуда возникли соотношения (15.5), и доказать два свойства гамильтониана. [8]
Здесь верхний знак относится к антикоммутатору, или статистике Ферми - Дирака, а нижний знак - к коммутатору, или статистике Бозе - Эйнштейна. [9]
Однако выражения в фигурных скобках на рис. 2.1.7 ( антикоммутаторы) являются эрмитовыми операторами. [10]
Однако выражения в фигурных скобках на рис. 2.1.7 ( антикоммутаторы) являются эрмитовыми операторами. [11]
Антикоммутационные соотношения (4.29) согласуются с (4.27), поскольку в антикоммутаторе нулевых мод для последнего ОРЕ (4.29) оператор LO ( нулевую моду Т) можно заменить на р р -, что справедливо на массовой поверхности. [12]
Уравнение (5.30) показывает, что меняется и канонический коммутатор ( антикоммутатор) полевой переменной с сопряженным ей импульсом. Это не удивительно; вспомним, что поля о ]: в данной задаче перенормируются и, что хорошо известно, коммутатор неперенормированных полей вообще перестает существовать из-за бесконечной константы перенормировки волновой функции Z. Только в нашей специальной модели; где Z конечно, получается хорошо определенный результат. Однако хотя результат и конечен, он отличается от наивного. ОВК [ J, J ] и [ У, / ] являются каноническими, что указывает на отсутствие в модели однофермионного матричного элемента ШЧ. Следовательно, правило сумм (5.8) для ШЧ, если оно правильное, предсказывает исчезновение FL в этой модели. Из уравнения ( 5.32 в) вытекает, что каноническая алгебра пространственных компонент токов не подтверждается в теории возмущений. Наконед, член B p28 i в (5.33) - неканонический. [13]
Легко проверить, что преобразование (70.9) является каноническим и сохраняет неизменными антикоммутаторы. [14]
Классический предел может быть определен как П - 0, когда все антикоммутаторы обращаются в нуль. В этом пределе W и W не являются больше нетривиальными квантовыми операторами, но они не являются и обычными с-числовыми полями, поскольку антикоммутируют друг с другом вместо того, чтобы коммутировать. Они могут быть названы грассмановыми полями. В качестве прелюдии к развитию метода фермионного функционального интеграла с использованием таких грассмановых полей перечислим некоторые основные свойства грассмановых чисел. [15]