Cтраница 2
Вышеуказанные сложности, возникающие при выводе уравнений равновесия и граничных условий, Ю.Н. Работнов [127] рекомендует преодолеть представлением их в векторной форме через векторы внутренних и внешних силовых факторов и их приращений. Смещение стержня при его деформации также представляется в виде вектора обобщенных перемещений. Этот вектор имеет следующие компоненты: прогиб, продольное перемещение и угол поворота нормали продольной оси стержня. [16]
В книге Жарикова [3] при выводе уравнения смещенного равновесия ( с. I и П, а о закреплении их масс ничего не говорится. [17]
Вариационные принципы особенно эффективны при выводе уравнений равновесия сложных конструкций, например для пологих оболочек, допускающих прогибы, соизмеримые с толщиной оболочки, деформации которой описываются геометрически нелинейной теорией. [18]
Выражения для приращений векторов необходимы при выводе уравнений равновесия, когда при деформировании стержня направления и модуль нагрузки изменяются. [19]
Если пренебречь ( как это было сделано при выводе уравнения равновесия при Т const) молярным объемом жидкости по сравнению с молярным объемом пара и допустить, что последний ведет себя как идеальный газ, то из уравнений ( 42), ( 83) и ( 84), для бинарной системы получается уравнение ( 75), из которого вытекает уравнение Дюгема - Маргулеса. Следовательно, уравнение Дю-гема - Маргулеса приближенно выражает условия равновесия как при Т const так и при Р const. При применении уравнения Дюгема - Маргулеса в последнем случае Теплота смешения не принимается во внимание, исходя из допущения, что она мала по сравнению с теплотой испарения. Это важное обстоятельство необходимо иметь в виду, так как теплота смешения иногда бывает весьма значительной. [20]
Если допустить, как это было сделано при выводе уравнения равновесия при J const, что можно пренебречь молярным объемом жидкости по сравнению с молярным объемом пара и что последний ведет себя как идеальный газ, то из уравнений ( 40), ( 81) и ( 82) для бинарной системы получается уравнение ( 73), из которого вытекает уравнение Дюгема-Маргулеса. Следовательно, уравнение Дюгема - Маргулеса приближенно выражает условия равновесия как при Тconst, так и при P const. При применении уравнения Дюгема - Маргулеса з последнем случае теплота смешения не принимается во внимание, исходя из допущения, что она мала по сравнению с теплотой испарения. Это важное обстоятельство необходимо иметь в виду, так как теплота смешения иногда бывает весьма значительной. [21]
Если допустить, как это было сделано при выводе уравнения равновесия при Т const, что можно пренебречь молярным объемом жидкости по сравнению с молярным объемом пара и что последний ведет себя как идеальный газ, то из уравнений ( 40), ( 81) и ( 82) для бинарной системы получается уравнение ( 73), из которого вытекает уравнение Дюгема - Маргулеса. Следовательно, уравнение Дюгема - Маргулеса приближенно выражает условия равновесия как при 7const, так и при Pconst. При применении уравнения Дюгема - Маргулеса в последнем случае теплота смешения не принимается во внимание, исходя из допущения, что она мала по сравнению с теплотой испарения. Это важное обстоятельство необходимо иметь в виду, так как теплота смешения иногда бывает весьма значительной. [22]
В первой части учебника изложены основные положения статики стержней, методы вывода уравнений равновесия в нелинейной и линейной постановке, методы численного интегрирования уравнений равновесия. Рассмотрены задачи статической устойчивости пространственно-криволинейных стержней при больших перемещениях. Изложены основные положения теории взаимодействия стержней с внешним и внутренним потоками воздуха или жидкости. Большое внимание уделено прикладным задачам статики стержней из различных областей техники и их решению численными методами с использованием ЭВМ. [23]
Потому что z не удовлетворяет условиям, наложенным на переменные q при выводе уравнений равновесия Лагранжа. Координата Э удовлетворяет условию 89 О при любом значении 6, а тем самым и в положении равновесия. [24]
Тензорная форма формулы Гаусса - Остроградского ( 31) получает применение в следующем параграфе при выводе уравнений равновесия сплошной среды. [25]
В более общем случае нагружения на стержень кроме сосредоточенных могут действовать распределенные силы и моменты, поэтому при выводе уравнений равновесия будем их учитывать. [26]
Однако встречаются случаи, при которых и малыми деформациями нельзя пренебречь, и приходится принимать их во внимание при выводе уравнений равновесия. Тогда предыдущее доказательство однозначности решения не годится, и для одной и той же системы внешних нагрузок возможны несколько различных форм равновесия. [27]
Составляющие напряжения с-ч, действующие по граням элемента в меридиональных сечениях тела, дают равнодействующую малой величины высшего порядка, н при выводе уравнений равновесия ею можно пренебречь. [28]
Компоненты напряжений ое, действующие по граням малого элемента в меридиональных, сечениях тела, дают результирующую более высокого порядка малости, и ими при выводе уравнений равновесия можно пренебречь. [29]
Компоненты напряжений а (), действующие по граням малого элемента в меридиональных сечениях тела, дают результирующую более высокого порядка малости, и ими при выводе уравнений равновесия можно пренебречь. [30]