Элементарный вывод

Cтраница 1

Элементарный вывод этой функции приведен ниже. [1]

Элементарный вывод этих формул косого изгиба общеизвестен. Дбстоин внимания автоматизм вычисления, достигнутый применением простейших понятий тензорного исчисления. [2]

Иллюстрация возниковения пространственной когерентности в двух точках PI и Р2 поля, излучаемого двумя некоррелированными источниками Si и 5 2. [3]

Элементарный вывод условия (4.2.5) приближенно может быть получен, исходя из следующих соображений. Свет, идущий от каждой точки источника, создает в плоскости наблюдения свою интерференционную картину. Поскольку флуктуации света от различных точек теплового источника можно считать взаимонезависимыми и, следовательно, предполагать отсутствие фиксированных фазовых соотношений между ними, то распределение интенсивности в каждой точке плоскости SB представляет собой сумму интен-сивностей отдельных интерферограмм от различных точек источника. Максимумы этих интерферограмм будут смещены по отношению друг к другу. Если положение источника и плоскостей &4 и остается неизменным, а расстояние между двумя точечными отверстиями постепенно увеличивается, т.е. увеличивается угол А на рис. 4.2, то отдельные интерферограммы становятся все более и более несинхронизированными, что в конечном итоге приведет к фактически равномерному распределению интенсивности вблизи центральной точки в плоскости наблюдения. [4]

Элементарный вывод формулы, выражающей влияние перерезывающей силы на кривизну оси балки, был сделан Ренкином 5) в Англии и Грасгофом) в Германии. [5]

Элементарный вывод выражения для Л заключается в следующем. Рассмотрим движущуюся молекулу газа; все остальные молекулы будем считать покоящимися. [6]

Элементарный вывод коэффициентов переноса дает зависимость этих величин от р, Т, та, па и nd2, которая в точности согласуется с более строгой теорией Чепмена - Энс-кога для молекул, рассматриваемых как упругие жесткие сферы. [7]

Приведенный элементарный вывод закона Рауля не вполне строг. Во-первых, для упругости столба пара Л была взята величина рй, которая имеет место в точке С вверху этого столба. [8]

Элементарный вывод уравнения упругого режима фильтрации связан не только с введением гипотез о постоянстве горного давления, но и с пренебрежением анализа деформации. При этом необходимо либо определить фигурирующие в этих связях коэффициенты по натурным исследованиям пласта, либо находить их в лабораторных опытах, моделирующих пластовые условия. [9]

Дадим элементарный вывод этих условий для характеристических уравнений второй и третьей степеней, причем самые условия получатся в несколько более простом виде, чем они встречаются в литературе. [10]

Рассмотрим элементарный вывод такой формулы. [11]

Приведем сначала элементарный вывод релятивистского выражения для продольного эффекта Доплера, когда относительная скорость источника и приемника направлена вдоль соединяющей их линии. Пусть, например, источник находится в начале координат системы К, его координата х 0, а приемник - в начале координат х0 системы К. Источник посылает сигналы через одинаковые промежутки времени, которые равны то-по часам системы К1, где он покоится. Найдем промежутки времени Т между моментами приема последовательных сигналов по часам системы К, где покоится приемник. [12]

Рассмотрим элементарный вывод обобщенного закона Кулона для однородного диэлектрика. Пусть все поле заполнено однородным диэлектриком и свободный положительный заряд CQ находится в однородном диэлектрике в точке О; требуется определить поле Е этого заряда в некоторой точке Р на расстоянии R от него. Под воздействием поля Е отрицательные заряды диэлектрика сместятся к центру О, а положительные удалятся от него. Благодаря шаровой симметрии поля все пространство может быть разбито на концентрические шаровые слои с центром в О, в каждом из которых плотность расположения зарядов постоянна. [13]

Рассмотрим элементарный вывод обобщенного закона Кулона для однородного диэлектрика. Пусть все поле заполнено однородным диэлектриком и свободный положительный заряд ей находится в однородном диэлектрике в точке О; требуется определить поле Е этого заряда в некоторой точке Р на расстоянии R от него. Под воздействием поля Е отрицательные заряды диэлектрика сместятся к центру О, а положительные удалятся от него. Благодаря шаровой симметрии поля все пространство может быть разбито на концентрические шаровые слои с центром в О, в каждом из которых плотность расположения зарядов постоянна. [14]

Рассмотрим элементарный вывод обобщенного закона Кулона для однородного диэлектрика. Пусть все поле заполнено однородным диэлектриком и свободный положительный заряд е0 находится в однородном диэлектрике в точке О; требуется определить поле Е этого заряда в некоторой точке Р на расстоянии R от него. Под воздействием поля Е отрицательные заряды диэлектрика сместятся к центру О, а положительные удалятся от него. Благодаря шаровой симметрии поля все пространство может быть разбито на концентрические шаровые слои с центром в О, в каждом из которых плотность расположения зарядов постоянна. [15]

Страницы: 1 2 3 4