Cтраница 2
Рассмотрим элементарный вывод обобщенного закона Кулона для однородного диэлектрика. Пусть все поле заполнено однородным диэлектриком и свободный положительный заряд во находится в однородном диэлектрике в точке О; требуется определить поле Е этого заряда в некоторой точке Р на расстоянии R от него. Под воздействием поля Е отрицательные заряды диэлектрика сместятся к центру О, а положительные удалятся от него. Благодаря шаровой симметрии поля все пространство может быть разбито на концентрические шаровые слои с центром в О, в каждом из которых плотность расположения зарядов постоянна. [16]
Этот элементарный вывод формулы скорости распространения волны принадлежит Бабине ( Babinet); см. Clebsch, Theorie de Elasticity des Corps Solides; ( переьод Сен-Всиана), стр. [17]
Этот элементарный вывод формулы скорости распространения волн дан Бабине ( Bab f net); см. Клебш. [18]
Этот элементарный вывод формулы скорости распространения волны принадлежит Бабине ( Babinet); см. Cleb. Theorie cle Elasticite des Corps Solides; ( перевод Ceii-Венана), стр. [19]
Не приводя дальнейших элементарных выводов, можно видеть, что с увеличением числа разрывов при прочих равных условиях градиент гашения увеличивается в ( я0 - 45) раз, где п - число одновременно образующихся промежутков. [20]
Об элементарном выводе некоторых соотношений электронной теории металлов, см. иаст. [21]
При обычном элементарном выводе этой формулы предполагается, что компоненты смещения и напряжения непрерывно продолжимы на все точки границы L области. [22]
Весьма поучителен элементарный вывод некоторых основных свойств устойчивых распределений, и мы дадим его здесь несмотря на то, что дальше будут даны другие доказательства этих свойств. [23]
Ниже представлен элементарный вывод этих уравнений, опирающийся с самого начала на одномерную концепцию. [24]
Ниже приводится элементарный вывод выражения для этой функции. [25]
Из этого элементарного вывода видна аналогия между ядерным магнетоном и боровским магнетоном орбитальных атомных электронов. Единственное различие заключается в том, что ядерный магнетон содержит массу протона М и поэтому приблизительно в 1840 раз меньше боровского магнетона, содержащего электронную массу. [26]
В приведенном выше элементарном выводе формулы для электропроводности было сделано существенное упрощение, а именно: мы предположили, что на участке свободного пробега электроп движется свободно. На самом деле мы хорошо знаем, что на тех расстояниях, на которых находятся свободные электроны от ядер в твердом теле, действуют очень сильные электрические поля, намного превышающие те внешние поля, в которые мы помещаем обычно твердое тело. Эти поля должны оказывать сильное влияние на движение электронов, которое поэтому даже в грубом приближении нельзя считать свободным. Но квантовая теория показывает, что действие сильных атомных полей можно учесть, приписав формально электрону некоторую массу, отличную от массы свободного движущегося электрона. Такая операция, дает, оказывается, возможность изучать движение электрона в твердом теле, пренебрегая действием сильных внутренних полей. Эта величина определяется структурой той среды, в которой движется электрон и может быть в различных телах как больше, так и меньше массы свободного электрона т09 - 10 - 28 г. С этим вопросом мы еще неоднократно будем встречаться в дальнейшем изложении ( см. стр. [27]
Однако более нагляден элементарный вывод, который приводится в следующем параграфе. [28]
Интересно попытаться дать элементарный вывод принципа наименьшего действия в форме Якоби для простого случая плоского движения частицы в поле консервативных сил. Рассмотрим в плоскости дугу С. Обозначим через s длину этой дуги между начальной точкой А та. В частности, если кривая замкнута, то она выпуклая. [29]
Кроме того, приводится наглядный элементарный вывод уравнений крутильных колебаний однородного и неоднородного цилиндров. В последующих главах, в которых рассмотрены крутильные колебания цилиндрических вибраторов ( гл. [30]