Квантовомеханическое выражение

Cтраница 2

Представление Льюиса о связи посредством пары электронов находит квантовомеханическое выражение в теории валентных связей. Как и метод молекулярных орбиталей, теория валентных связей является приближенным методом. Однако ее исходные положения о строении молекулы ближе подходят к обычным представлениям о локализованной химической связи. Согласно этой теории, атомы сохраняют свою индивидуальность, а связи возникают в результате взаимодействия валентных электронов при сближении атомов. Такая точка зрения удобнее для качественных объяснений, чем теория молекулярных орбиталей, и поэтому теория валентных связей более проста для понимания. Несмотря на это, метод валентных связей часто требует более сложного математического аппарата, чем теория молекулярных орбиталей, и, кроме того, установить начальную функцию для сложной молекулы не так просто, как в теории молекулярных орбиталей. [16]

Молекулярные орбитали и их заселенность в молекуле кислорода. [17]

Представление Льюиса о связи, осуществляемой парой электронов, находит квантовомеханическое выражение в теории валентных связей. Как и метод молекулярных орбиталей, теория валентных связей является приближенным методом. [19]

Формула (31.5) представляет собой по существу первый, основной член разложения квантовомеханического выражения (31.3) для свободной энергии по степеням Н в квазиклассическом случае. [20]

Обратим внимание на то, что это выражение отличается знаком от обычного квантовомеханического выражения для оператора производной от величины по времени. [21]

В отличие от этого пути мы ставим перед собой задачу получить такие квантовомеханические выражения для энергий электронных состояний молекулы ( или других молекулярных постоянных), которые были бы справедливы в рядах молекул. [22]

Здесь энергия взаимодействия представлена в такой форме -, что для получения эквивалентного квантовомеханического выражения нужно заменить пространственные координаты на операторы углового момента. [23]

Параметры ах, а а, играют в этом случае роль импульсов в соответствующем квантовомеханическом выражении, что позволяет наглядно проиллюстрировать общую связь классической орбиты с функцией W, которая будет использована ниже. [24]

Формула ( 31 5) представляет собой по существу первый, основной член разложения квантовомеханического выражения ( 31 3) для свободной энергии по степеням К в квазиклассическом случае. Представляет существенный интерес вычисление также и следующего неисчезающего члена этого разложения ( Е, Wigner, G. [25]

Некоторая произвольность и неоднозначность разделения межмолекулярных взаимодействий на отдельные компоненты проявляется при попытке выделить из квантовомеханических выражений ( например, для энергии взаимодействия) слагаемые, соответствующие отдельным типам взаимодействия. Строгий аппарат квантовой механики не указывает на наличие отдельных типов взаимодействий, и всякое их выделение приближенно и зависит от использованных приближенных методов. [26]

В соответствии с этим все результаты, полученные в § 2 и § 3 в классическом приближении, распространяются на квантовомеханическое выражение (6.8), которое конкретизирует вид тензора рассеяния. [27]

Этот результат и представляет собой квантовомеханический аналог теоремы Лиувилля: в классической механике требование стационарности функции распределения приводит к тому, что w оказывается интегралом движения; коммутативность же оператора какой-либо величины с гамильтонианом как раз и является квантовомеханическим выражением сохраняемости этой величины. [28]

Квантовомеханические выражения теории возмущений для поправок к энергиям и волновым функциям приведены в списке формул В. Используя ту же самую модельную систему, будем считать теперь, что потенциал внутри ямы везде постоянен, кроме маленькой прямоугольной лунки глубиной D и шириной W. Допустим, что центр этой лунки совпадает с центром ямы и что W C L. [29]

В более строгом квантовомеханическом выражении Z2 заменяется на I ( Z l), & M - на приведенную массу и ( см. гл. [30]

Страницы: 1 2 3