Cтраница 3
РФ, РД, - моменты, сопряженные углам 9, ф, х соответственно. Переход к квантовомеханическим выражениям дает ( см. формулы ( А. [31]
Хорошо известно, что су 2 есть вероятность обнаружения электрона в состоянии у. Следовательно, формула (5.39) дает квантовомеханическое выражение для разности чисел заполнения, или, другими словами, для инверсии. [32]
Мы видим, что для обращения в нуль производной по времени от статистической матрицы, оператор w должен быть коммутативен с гамильтонианом системы. Этот результат и представляет собой квантовомеханический аналог теоремы Лиувилля: в классической механике требование стационарности функции распределения приводит к тому, что w оказывается интегралом движения; коммутативность же оператора какой-либо величины с гамильтонианом как раз и является квантовомеханическим выражением сохраняемости этой величины. [33]
Это переходы с неизменным межъядерным расстоянием молекулы, происходящие в моменты, когда скорости ядер равны нулю. Из всех других возможных переходов они наиболее вероятны. Интеграл (1.25) является квантовомеханическим выражением принципа Франка - Кондона. [34]
Таким образом, именно в перестановочных соотношениях заключена та специфическая информация, без которой немыслим аппарат квантовой механики. В этой связи подчеркнем, что в правую часть перестановочных соотношений входит специфическая квантовомеханиче-ская постоянная - постоянная Планка. В этом случае все величины, входящие в перестановочные соотношения, начинают коммутировать и в результате квантовомеханические выражения превращаются в подлинные уравнения классической механики. В известном смысле именно присутствие в правых частях равенств (20.26) - (20.30) хотя и малой, но все же отличной от нуля постоянной ft и обусловливает все то своеобразие квантовомеханических представлений, о котором так много говорилось в первой и второй главах книги. [35]