Ион - плазма
Cтраница 4
Следует отметить, что оценки уп с помощью Матрицы Фишера, которые неизбежно являются приближенными в силу нелинейности задачи, тем не менее во всех случаях хорошо согласуются с распределением погрешностей, даваемым прямым расчетом. Таким образом, процедура восстановления ФР электронов и ионов плазмы по скоростям на основе спектров лазерного рассеяния в широком диапазоне значений параметра Солпитера может быть рекомендована для обработки реального диагностического эксперимента. [46]
 |
Распределение ионной температуры по радиусу плазменного. [47] |
За один импульс работы инжектора атомный анализатор регистрирует одновременно потоки атомов перезарядки при пяти различных энергиях. Иными словами, за один импульс получается энергетическое распределение ионов плазмы по пяти точкам. [48]
Я) sin ( 9 / 2) - модуль волнового вектора, индексы s и i характеризуют рассеянное и падающее излучение. ФР по скоростям ( аргумент-вектор) для электронов и ионов плазмы определяют спектральную плотность / ( k, со) довольно сложным образом. [49]
Противоположный предельный случай имеет место тогда, когда частота колебаний очень невелика. Если она значительно меньше, чем частота ларморовского вращения ионов плазмы, то процесс распространения электромагнитной волны в плазме приобретает очень своеобразные черты. [50]
В плотной плазме уширение и сдвиг спектральных линий вызываются взаимодействием излучающего атома или иона с окружающими частицами. При этом наиболее важным оказывается взаимодействие излучателя с электронами и ионами плазмы. Взаимодействие с нейтральными атомами того же сорта, что и излучающая система, может приводить к резонансному уширению, если одно из состояний в линии имеет оптически разрешенный переход в основное состояние. Взаимодействие с атомами другого сорта приводит к ван-дер-ваальсовскому уширению. Оба эти вида уширения в плазме с развитой ионизацией ( при степенях ионизации, превышающих 0 01) малосущественны. [51]
Мы будем предполагать, что движение плазмы описывается гидродинамическими уравнениями. Для этого необходимо, строго говоря, чтобы средний свободный пробег ионов плазмы был много меньше характерных размеров системы. Если длина свободного пробега одного порядка или даже больше размеров системы, то следует пользоваться кинетическими уравнениями. Однако и в этом случае гидродинамическое рассмотрение представляет вполне определенный интерес, поскольку оно, будучи гораздо проще кинетического, позволяет получить некоторые качественно правильные результаты. [52]
Возможно получать оксидные пленки путем непосредственной бомбардировки мишени из окислов металлов ионами плазмы. Для этого следует ускорять ионы не постоянным полем ( как при катодном распылении), а переменным. [53]
Зондовая характеристика I f ( Ua) ( Уз - потенциал зонда, рис. 57 е) обладает тремя участками: а, 6 и с. Поэтому перед ним образуется слой положительных ионов, в который непрерывно поступают ионы плазмы. [54]
Равновесный случай, рассмотренный выше, достаточно редок для пылевой плазмы. Так, если приобретаемый заряд связан с поглощением и поверхностной рекомбинацией электронов и ионов плазмы, то поглощение последних происходит непрерывно, и для существования плазмы при наличии пыли необходимы постоянные источники ионизации, поддерживаемые подводом энергии в разряд. Таким образом система является открытой. При этом распределения электронов и ионов в окрестности частицы оказываются неравновесными ( не больцма-новскими): отсутствуют электронные и ионные потоки, направленные от поверхности пылевой частицы обратно в плазму. Как следствие, на расстояниях, превышающих дебаевский радиус, потенциал макрочастицы не экранируется экспоненциально в соответствии с (11.41), а имеет степенную асимптотику. [55]
Страницы: 1 2 3 4