Cтраница 2
Для системы большого числа взаимодействующих частиц вычисление статистической суммы в общем случае является нереальной задачей. Поэтому для решения конкретных задач используются различные приближенные методы. [16]
Основной задачей в равновесной статистической механике является вычисление статистической суммы ZAT, от которой зависят термодинамические величины. [17]
Задача о вычислении свободной энергии сводится к вычислению статистической суммы. Для этой цели воспользуемся тем, что последняя представляет собой след оператора е - & ( см. ( 31 4)); вводим обозначение / Т для упрощения записи громоздких выражений. Вычисление же следа оператора может производиться с помощью любой полной системы ортогональных и нормированных волновых функций. [18]
Задача о вычислении свободной энергии сводится к вычислению статистической суммы. [19]
Таким образом, вычисление константы равновесия сводится к вычислению статистических сумм участников реакции. [20]
Несколько с другой стороны это можно обсудить, рассматривая вычисление большой статистической суммы, составляющие которой зависят не только от полной концентрации нейтральных атомов ( суммарной - как основного, так и возбужденных состояний), но и от раздельного определения концентрации атомов в различных состояниях ПЛ А - При этом мы избавимся от ограничения одномерности суммирования при вычислении большой статистической суммы и рассмотрим п - / Уд как независимые переменные для определения максимального слагаемого большой статистической суммы. С ростом главного квантового числа соответствующие вклады в большую статистическую сумму зависят от величины nN все меньше - распределение по П - / УА становится все более расплывчатым. В этом случае значение п УУд может считаться плохо определенным. [21]
Вместе с тем используемый в этой работе точный метод вычисления статистической суммы кластера значительно отличается от обычного и, по-видимому, не является вполне корректным. [22]
Нахождение F ( а значит, и остальных термодинамических величин) сводится к вычислению статистической суммы q отдельной частицы. [23]
В заключение можно констатировать, что квантовохими-ческие методы приводят к надежным результатам при вычислении статистической суммы в приближении ЖВГО. Учитывая, что вопросы вычисления энергетических характеристик хорошо разобраны в монографиях [428, 430], мы не будем останавливаться на них подробнее. [24]
Поэтому необходимы такие методы, которые позволяли бы полностью избежать суммирования по уровням энергии при вычислении статистических сумм по колебательным и вращательным состояниям молекул и вычислять соответствующие составляющие в значениях Фг и 8 т двухатомных газов как простые функции молекулярных постоянных и температуры газа. Такие методы были предложены Гордоном и Барнес, Касселем и некоторыми другими авторами. [25]
Для невырожденного состояния уровни энергии расположены так близко друг к другу, что распределение энергии можно считать непрерывным, а не квантовым, а при вычислении статистической суммы суммирование заменить интегрированием. [26]
Это действительно так в том случае, когда число УУд реализует максимум равномерно для большинства точек конфигурационного пространства системы или по крайней мере для тех областей, которые вносят основной вклад при вычислении статистической суммы. [27]
Так, например, в большинстве работ статистическую сумму систем заряженных частиц пытаются вычислить с помощью рядов теории возмущений, хотя в [15] было показано, что эти ряды всегда расходятся и что единственный возможный способ вычисления статистической суммы - это использование методов теории жидкостей. [28]
Так, например, в большинстве работ статистическую сумму систем заряженных частиц пытаются вычислить с помощью рядов теории возмущений, хотя в [15] было показано, что эти ряды всегда расходятся и что единственный возможный способ вычисления статистической суммы - это использование методов теории жидкостей. [29]
Несколько с другой стороны это можно обсудить, рассматривая вычисление большой статистической суммы, составляющие которой зависят не только от полной концентрации нейтральных атомов ( суммарной - как основного, так и возбужденных состояний), но и от раздельного определения концентрации атомов в различных состояниях ПЛ А - При этом мы избавимся от ограничения одномерности суммирования при вычислении большой статистической суммы и рассмотрим п - / Уд как независимые переменные для определения максимального слагаемого большой статистической суммы. С ростом главного квантового числа соответствующие вклады в большую статистическую сумму зависят от величины nN все меньше - распределение по П - / УА становится все более расплывчатым. В этом случае значение п УУд может считаться плохо определенным. [30]