Детальное вычисление

Cтраница 1

Движение испытывающего постоянное ускорение опорного наблюдателя ( риндлеровский ОПН в плоском пустом пространстве-времени. По вертикали откладывается истинное время Т, измеряемое семейством инерциальных наблюдателей. по горизонтали откладывается расстояние Z, которое они регистрируют вдоль направления ускорения ОПН. Мировой линией ОПН является гипербола, обозначенная z z, вдоль которой отмечено собственное время т, измеряемое ОПН в единицах 1 / а, где а - измеряемое им собственное ускорение. Показана также мировая линия второго риндлеровского ОПН, обозначенная z - z2. Более подробные пояснения в разд. II. Б. 6. [1]

Детальное вычисление ( см. [209]; приложение С в работе [180], а также [ 51, 74, НО ]) показывает, что эти вероятности имеют в точности тепловое распределение. Более того, эти тепловые Рп представляют собой именно те вероятности, с которыми п квантов будут регистрироваться в данной моде с помощью реального физического детектора частиц, который несет с собой риндлеровский ОПН. [2]

Детальное вычисление энергетического выхода люминесценции может быть проведено только для конкретных систем при заданных условиях возбуждения. [3]

Относительно детального вычисления термов следующего этой схеме и примеров см. статьи Слетера, Кондона, Кондона - Шортли, Борна - Р у мера из ссылки [4] к гл. [4]

Проведем детальное вычисление только для наиболее простого случая нулевой расстройки, когда три корня уравнения фактически сводятся к двум. [5]

Описание детальных вычислений следует за описанием итоговых вычислений. Все описания детальных вычислений, следующие за итоговыми, не обрабатываются. [6]

Использование операций TAG и GOTO. [7]

Переход может быть выполнен во время детальных вычислений, во время итоговых вычислений, а также между ними. Для операции GOTO может быть задано условие выполнения перехода и время обработки, когда он должен быть выполнен. [8]

Во избежание излишних подробностей мы не приводим детальных вычислений. Читатель найдет их в основополагающей работе Борна и Хуань Куня [2], которой мы следуем, несколько изменив обозначения. [9]

Результаты вычислений состояния передаваемого вещества для случая, когда число Льюиса равно 1 ( система и значение величин, как и на 11. [10]

Анализ рис. 12 показывает, что нет необходимости проводить детальное вычисление. [11]

Формулы подобия (4.60) позволяют оценить критические параметры в отсутствие детальных вычислений для конкретных металлов. [12]

Теперь, после того как мы произвели классификацию всех возможных траекторий, можно перейти непосредственно к интегрированию; детальное вычисление всегда предпочтительно осуществлять после качественного исследования. В случае центрального поля с потенциалом V -и / гп уравнения интегрируются при п - 2, - 1, 1, 2 в тригонометрических или экспоненциальных функциях, а при п - 6, - 4, 3, 4, 6 - в эллиптических функциях - ( Теория предыдущего параграфа применима, разумеется, лишь в случаях, когда п больше двух. [13]

Эта величина в точности совпадает со значением, полученным в работах Дюрисена [172] и Дюрисена и Имамуры [173] путем детальных вычислений для предельной массы, не подверженной вековой неустойчивости. Столь хорошее согласие, скорее всего, связано с тем, что в моделях Дюрисена дифференциальное вращение выражено не очень сильно. [14]

В течениях, где априори возможны и баротропная и бароклинная неустойчивость, характеристики энергетического обмена, создаваемого наиболее неустойчивой волной, могут быть определены только путем детальных вычислений и зависят от особенностей распределения зональной скорости и потенциального вихря основного состояния. Изменение параметров струйного течения может сильно повлиять на тип преобладающей неустойчивости ( баротропный или бароклинный) и длину максимально неустойчивой волны. [15]

Страницы: 1 2 3