Cтраница 2
Обозначим через Q0o открытое множество из покрытия б, содержащее точку га. Полученное противоречие доказывает необходимость условия леммы. [16]
Взаимодействие с нуклоном 2 со спином / 2ff2, расположенным в точке га, является, следовательно, аксиальным диполь-ди-польным. [17]
Коэффициенты Л и С могут быть найдены из условия непрерывности функции в точке га и условия нормировки. [18]
Поэтому согласно теореме 2.1 функцию ф ( z) можно аналитически продолжить в точку га. [19]
Будем говорить, что отображение w / ( г), определенное в точке га и ее окрестности, обладает в точке г0: 1) свойством консерватизма углов, если при этом отображении углы между кривыми, выходящими из точки ZQ, сохраняются по величине и направлению, и 2) свойством постоянства растяжений, если при этом отображении коэффициент растяжения бесконечно малых дуг, выходящих из точки га, не зависит от направления этих дуг. Отображение w f ( z), обладающее в точке za свойствами консерватизма углов и постоянства растяжений, будем называть конформным отображением. Отображение w / ( z) называется конформным в области D, если оно конформно в каждой ее точке. [20]
С отсутствием относительного гравитационного ускорения как следствие связано отсутствие и сил взаимодействия между точкой га и телами, с которыми она находится в контакте. [21]
О, которые получаются, если повернем Y и G на угол а вокруг точки га. [22]
Подчеркнем, что реальная тяговая сила создается за счет неограниченного увеличения энергии относительного движения точки га. [23]
Пусть функции р ( г) и if ( г) регулярны в окрестности точки га, f ( a) 70 и ij) ( z) в точке г - а имеет нуль первого порядка. [24]
Пусть функции ф ( г) и у ( г) регулярны в окрестности точки га, q ( а) Ф 0 и ijj ( г) в точке г а имеет нуль первого порядка. [25]
В точке яд / 6 вторая производная отрицательна, и, следовательно, в точке га / 6 функция V ( дг) имеет максимум. На концах промежутка [ 0; а / 2 ] функция V ( х) обращается в нуль. [26]
Следуя [1], рассмотрим задачу о возможности неограниченного движения корпуса тела при периодическом относительном перемещении точки га. [27]
Если охлаждать систему, отвечающую фигуративной точке Ь, то при достижении температуры 1185 С ( точка га) опять получатся жидкая фаза р и твердая фаза о. При дальнейшем отнятии теплоты снова начинается выделение третьей фазы - твердого раствора q за счет фаз р и о. [28]
Однако если предположение ( 5) не выполнено, то алгоритм ( 27) может остановиться в точке га; иными словами, ои может быть бесполезен. [29]
Пусть нам дана аналитическая функция F ( z), порожденная исходным элементом f ( z) в точке га. Возьмем некоторую область D, содержащую точку z а, и рассмотрим аналитические продолжения элемента f ( z) не по всем возможным кривым, выходящим из точки а, а только по тем, которые лежат в области D. В результате таких продолжений мы получим функцию Ф ( z), отличающуюся от всей аналитической функции F ( z) тем, что ее область определения несколько сужена. [30]