Cтраница 3
Таким образом, k представляет собой скорость направленного движения фононного газа с сохраняющимся при столкновениях суммарным волновым вектором. [31]
Параметр X определяет анизотропию распределения фоионов и общий импульс фононного газа. [32]
Ясно, что неравенства (9.27) соответствуют наличию кнудсе-новской ситуации в фононном газе, когда фононы, двигаясь от границы к границе кристалла, практически не сталкиваются в объеме. Иногда этот режим называют баллистическим. [33]
Уравнения (71.2) и (71.5) и составляют искомую систему гидродинамических уравнений для фононного газа в диэлектрике. [34]
Как указано выше, теплопровод - ность решетки: обусловлена диффузией фононного газа из более нагретых объемов решетки, где его концентрация пф выше, в менее нагретые, где она ниже. [35]
При описании процесса теплопроводности, например, на основе представлений о движении фононного газа внутренний параметр состояния может быть ассоциирован с векторной функцией плотности распределения фононов. [36]
Функция g ( со) есть в сущности функция плотности состояний для фононного газа. [37]
Функция g ( CD) есть в сущности функция плотности состояний для фононного газа. [38]
Процесс теплопередачи вдоль стержня при Ijj / эф принимает характер пуазейлевского течения вязкого фононного газа. Его можно характеризовать эффективным коэффициентом теплопроводности, определяющим плотность потока энергии как - хэфУГ, где VT - градиент температуры вдоль стержня. [39]
По физическому смыслу а - безфлуктуационная прочность твердого тела, определяемая тепловым давлением фононного газа, при котором происходит разрыв связей, слабо уменьшающаяся с повышением температуры в области относительно низких температур. [40]
В предыдущих разделах буквы 8 и 3 были использованы для обозначения полных энергии и квазиимпульса фононного газа. Автор надеется, что применение тех же обозначений для соответствующих плотностей не приведет к недоразумению, поскольку последние фигурируют только в настоящем разделе. [41]
Процесс теплопередачи вдоль стержня при / ( / ( э Ф принимает характер пуазейлевекого течения вязкого фононного газа. [42]
Уравнения ( 71 2) и ( 71 5) и составляют искомую систему гидродинамических уравнений для фононного газа в диэлектрике. [43]
При высоких температурах, когда числа заполнения фо-нонных состояний велики, установление равновесия в каждом элементе объема фононного газа ( фонон-фононная релаксация) происходит очень быстро. Другими словами, достаточно рассматривать кинетическое уравнение лишь для электронов. [44]
Теплоемкость кристаллической решетки практически совпадает с теплоемкостью фононного газа, а теплопроводность кристалла можно описать как теплопроводность фононного газа. [45]