Немагнитный ион

Cтраница 2

Схематическое изображение прямого обмена ( а, сверхобмена ( б, косвенного обмена ( в. [16]

В этом случае обменное взаимодействие между магнитными ионами может осуществляться через электроны общего для них немагнитного иона. [17]

Был проведен ряд исследований с разбавленными хромовыми квасцами, в которых часть магнитных ионов замещена эквивалентными немагнитными ионами, а именно ионами алюминия. [18]

За основу взяты средние значения результатов, полученных для гранатов, в торых подрешетка с содержит немагнитные ионы Y3 или Lu3; константой v в п вом приближении пренебрегаем. [19]

В работе [350] получена аналитическая зависимость параметров сверхобменного взаимодействия от угла связи 0 магнитных ионов через промежуточный немагнитный ион. [20]

Предполагалось, что в этих шпинелях ионы железа полностью занимают В-узлы, а ионы Мп2 и немагнитные ионы цинка Zn2 хаотически распределены по А-узлам. [21]

На основе приведенной теории могут быть рассмотрены также свойства феррита MgFe04, который содержит постоянное количество немагнитных ионов Mg, но обладает меняющимся распределением катионов по подрешеткам. [22]

Вместо ионов редкоземельного металла узлы с в решетке могут быть также заняты какими-либо подходящими по размеру немагнитными ионами, например ионами Y3, если называть наиболее известные. [23]

Особый интерес представляет изучение замещенных ферритов-гранатов с целью выяснения природы эффективных магнитных полей, возникающих на ядрах немагнитных ионов. Согласно данным Ватсона и Фримена [247] возникновение Нэф на ядрах немагнитных ионов может быть обусловлено следующими механизмами: 1) примешиванием Sd-электронов магнитного иона к заполненной оболочке немагнитного, которое должно приводить к раскомпенсации последней и давать вклад в Нэф; 2) поляризацией немагнитного иона обменным полем магнитного, что раскомпенсиру-ет внутренние s - электроны; в результате контактного взаимодействия Ферми на ядре возникает Нэф; З) поляризацией электронов проводимости немагнитного иона в магнитной матрице. Так как ферриты-гранаты указанных систем являются диэлектриками, третий механизм исключается. SnC, т.е. плотности электронов на ядрах Sn119 в феррите и в SnO2 одинаковы. Следовательно, примешивание Зй-электронов магнитного иона к заполненной оболочке иона олова отсутствует и первый механизм может быть исключен. Итак, Нэф на ядре Sn119 в оловозамещенных ферритах-гранатах обусловлено поляризацией электронного остова атома олова обменным полем Srf-электронов магнитных ионов. [24]

По теории магнитных свойств ферритов предполагается, что ферромагнетизм ферритов обусловлен косвенным обменным взаимодействием магнитных ионов через посредство немагнитных ионов кислорода. Такой сложный механизм взаимодействия приводит к тому, что в некоторых ферритах благодаря отрицательному знаку обменного интеграла, спиновые магнитные моменты магни-тоактивных ионов направлены антипараллельно друг другу. В результате этого происходит их полная компенсация. [25]

В результате Нэф на ядрах Fe57 как в октаэдрических, так и в тетраэдрических позициях должно уменьшаться с увеличением содержания немагнитных ионов. [26]

Удельная намагниченность насыщения различных образцов BaSc Fe. Ogg.| Удельная намагниченность насыщения различных образцов. [27]

Исходя из вида зависимостей, показанных на рис. 1.26, и данных табл. 1.10, можно заключить, что, возможно, немагнитный ион Scs замещает ионы Fes в октаэдри-ческих пустотах блоков S, так как намагниченность насыщения с введением ионов Sc3 уменьшается. [28]

К ферримагнетикам относят вещества, в которых обменное взаимодействие осуществляется не непосредственно между магнито-активными атомами, как в случае ферромагнетизма, а через немагнитный ион кислорода. Такое взаимодействие называют косвенным обменным или сверхобменным. Однако количество ионов с магнитными моментами, ориентированными условно вверх и вниз, а также величины их моментов неодинаковы. Поэтому магнитные моменты ионов не полностью компенсируются и ферримагнитные вещества обладают магнитным моментом и имеют доменную структуру, которая исчезает выше температуры Кюри. [29]

В форме, приведенной выше, теория применима к шпинелям, в которых либо содержатся магнитные ионы только одного сорта, либо все замещающие немагнитные ионы принадлежат одной подрешетке. [30]

Страницы: 1 2 3 4