Немагнитный ион

Cтраница 3

Магнитные моменты насыщения смешанных цинковых фер -. ритов-шпинелей. [31]

Однако поскольку само существование ферримагнетизма в шпинелях обусловлено обменным взаимодействием магнитных ионов подрешеток А и В, а число этих ионов в подрешетке А из-за замещения ионов Fe3 немагнитными ионами цинка с возрастанием х уменьшается, то возрастание намагниченности смешанных ферритов должно при некотором х прекратиться. [32]

Магнитные моменты насыщения смешанных цинковых фер-ритов-шпинелей. [33]

Однако поскольку само существование ферримагнетизма в шпинелях обусловлено обменным взаимодействием магнитных ионов подрешеток А ц В, а число этих ионов в подрешетке А из-за замещения ионов Fe3 немагнитными ионами цинка с возрастанием х уменьшается, то возрастание намагниченности смешанных ферритов должно при некотором х прекратиться. [34]

Эффект возникновения сильных магнитных полей на ядрах диамагнитных ионов в таких системах связан с особенностями кристаллохимических связей и, в частности, с ковалентным смешиванием и перекрытием электронных оболочек, которое приводит к спиновой поляризации оболочек немагнитных ионов, а также к примешиванию или переносу спиновой плотности от парамагнитного иона к диамагнитному. [35]

Кальций-ванадиевые гранаты ЕНз-зжСзажРеэ-жУжО, все более широко применяемые в технике СВЧ, обладают узкой полосой ферромагнитного резонанса, малой величиной намагниченности насыщения и более высокой по сравнению с монокристаллами ИЖГ температурой Кюри Тк, которая при изоморфном замещении ионов Fe3 на немагнитные ионы у рассматриваемых гранатов уменьшается гораздо медленнее, чем у ИЖГ. [36]

В выражении ( 29) пренебрегают членами, содержащими а2, Ь2 и аЬ, так как они много меньше приведенных. Для немагнитного иона Ь а и сверхтонкое взаимодействие отсутствует, но для магнитного иона обменные и поляризационные эффекты приводят к тому, что а Ь и сверхтонкое взаимодействие характеризуется контактным членом, не равным нулю. Поляризация имеет место и для 2s - и для Ss-орбиталей. Оценку поляризационных вкладов провел Хейне [4], который получил величины, сравнимые с экспериментальными величинами изотропных констант. [37]

В течение последних лет интенсивно исследуются системы шпинелей, в которых часть магнитных ионов замещена немагнитными. Неупорядоченное, хаотическое распределение магнитных и немагнитных ионов по подрешеткам приводит к ряду особенностей магнитных свойств. Главным в этой модели является необходимость учета уже рассмотренных выше магнитно неэквивалентных состояний иона, возникающих из-за различного ближайшего окружения. [38]

Для гексаферритов типа М проведено изучение магнитных свойств, обусловленных обменным взаимодействием. Путем замещения ионов Fe3 немагнитными ионами 1п3 и А13, располагающимися в ЧЬ - и 4fr или 126-позициях соответственно, выяснено, что обменное взаимодействие ионов в 26 - и 4 / 2-позициях определяет магнитную структуру феррита в целом. При замещении - 70 % ионов Fe3 в 26-позициях появляется неколлинеарное спиновое упорядочение. По двухподрешеточной модели рассчитаны значения обменных интегралов и температурные зависимости намагииченностей насыщения замещенных ферритов. [39]

Следует подчеркнуть, что исследование магнитных полей на ядрах диамагнитных атомов в таких системах затрагивает фундаментальные вопросы обменного взаимодействия и пространственного распределения спиновой плотности в ферримаг-нитных диэлектриках. Принципиальное значение имеет выяснение роли немагнитных ионов в косвенном обменном взаимодействии, ответственном за магнитное упорядочение. [40]

Особый интерес представляет изучение замещенных ферритов-гранатов с целью выяснения природы эффективных магнитных полей, возникающих на ядрах немагнитных ионов. Согласно данным Ватсона и Фримена [247] возникновение Нэф на ядрах немагнитных ионов может быть обусловлено следующими механизмами: 1) примешиванием Sd-электронов магнитного иона к заполненной оболочке немагнитного, которое должно приводить к раскомпенсации последней и давать вклад в Нэф; 2) поляризацией немагнитного иона обменным полем магнитного, что раскомпенсиру-ет внутренние s - электроны; в результате контактного взаимодействия Ферми на ядре возникает Нэф; З) поляризацией электронов проводимости немагнитного иона в магнитной матрице. Так как ферриты-гранаты указанных систем являются диэлектриками, третий механизм исключается. SnC, т.е. плотности электронов на ядрах Sn119 в феррите и в SnO2 одинаковы. Следовательно, примешивание Зй-электронов магнитного иона к заполненной оболочке иона олова отсутствует и первый механизм может быть исключен. Итак, Нэф на ядре Sn119 в оловозамещенных ферритах-гранатах обусловлено поляризацией электронного остова атома олова обменным полем Srf-электронов магнитных ионов. [41]

В этой же работе обсуждаются вопросы сверхобменного взаимодействия через два аниона К - А - А - / С. В работе [144] дается расчет спектра длинных цепочек при учете вклада немагнитного иона в сверхобмен. [42]

Структура шпинели. [43]

Если вместо одного иона имеется комбинация нескольких разнородных металлических ионов, то шпинель называется смешанной. Без потери шпинелью ферримагнитных свойств часть ионов железа может быть замещена немагнитными ионами. [44]

Для каждого образца была построена температурная зависимость компонент разложения. Найдено, что величина сверхтонкого магнитного поля на ядре иона железа Яэфф уменьшается с ростом числа п немагнитных ионов Zn2 в окружении железа. [45]

Страницы: 1 2 3 4