Cтраница 2
Обозначим квадратными скобками при тензорных индексах операцию антисимметризации по этим индексам. [16]
Вклады 1 и 2 не меняются в результате антисимметризации. Важно отметить, что общая электронная энергия в многоэлектронной системе не равна сумме индивидуальных орбитальных энергий. [17]
После всех этих приближений едва ли стоит проводить антисимметризацию, волновой функции, и этого не делают. [18]
Ограничения, связанные с пренебрежением обменным рассеянием и антисимметризацией по координатам нуклонов, являются общими для теории - матрицы и теории Ватсона. [19]
Оператор (2.35) является оператором симметризации, а оператор (2.36) - антисимметризации. [20]
В фермионном случае а; 0 или 1 - иначе антисимметризация дает нуль. [21]
Подставив (2.41) в (2.40) и взяв в качестве G оператор антисимметризации Л, получим волновую фракцию неограниченного метода Хартри - Фока трнхф. [22]
Прибавление же диаграмм с переставленными концами 3 и 4 приводит к антисимметризации амплитуды, как это и должно быть для фермионов. В первом приближении теории возмущений остаются лишь первая диаграмма (16.1) и диаграмма с переставленными концами, в которые С. [23]
Взаимодействия второго класса имеют внутримолекулярную природу; при этом необходимо учитывать полную антисимметризацию. В этом случае нужно пользоваться методами теории возмущений, описанными в разд. [24]
Гайтлера - Лондона типа (13.28), а полная волновая функция получается антисимметризацией указанного выражения. [25]
В случае спинорных индексов мы имеем п 2, а следовательно, антисимметризация группы, содержащей более двух индексов, дает нуль. Более того, в силу равенства (2.5.24) группа из двух индексов всегда может быть отделена в виде е-сим-вола. Поэтому достаточно рассматривать лишь вполне симметричные спиноры. Спинор, содержащий как штрихованные, так и нештрихованные индексы в нижней позиции, будет неприводимым [ точечно неприводимым по отношению к ограниченной группе Лоренца, или, более корректно, по отношению к спиновой группе SL ( 2, С) ], если он вполне симметричен как по всем штрихованным, так и по всем нештрихованным индексам. Число независимых компонент такого спинора определяется следующим предложением. [26]
Паули; тем самым удается избежать утомительных вычислений с детерминантами и операторами антисимметризации. [27]
Операцию симметризации индексов мы, как это принято, обозначаем круглыми, а операцию антисимметризации - квадратными скобками. Индексы, выделенные вертикальными черточками, не включаются в ( анти -) симметризацию. Если выражение содержит две пары скобок, расположенных одна внутри другой, то сначала выполняется операция внутренней скобки, а над полученным расположением индексов ( за исключением тех, которые отделены вертикальной чертой) выполняется дальнейшая ( анти -) симметризация. [28]
Другое слагаемое энергии связи - обменный интеграл - зависит от обмена электронов при условии антисимметризации функций, которая накладывается принципом неразличимости электронов. [29]
Как хорошо известно, хартри-фоковские волновые функции, описывающие 100 % отрицательной корреляции, обусловленной антисимметризацией ( дырка Ферми), вообще не учитывают ку-лоновской корреляции, и корреляционный фактор / а 3 ( гь г2) везде обращается в нуль. Таким образом, удивительно низкие значения флуктуации K ( Q) в рассмотренном выше случае ( результаты, полученные из хартри-фоковских волновых функций) являются отражением размера только дырки Ферми. [30]