Cтраница 3
В матричном элементе ( 5) не учтен обмен между двумя электронами; не проведена антисимметризация по волновым функциям конечного состояния. Классическое же удвоение вероятности будет учтено нами впоследствии в том, что интегрирование вероятности по углам будет проводиться по всему пространству вместо полупространства, как это должно было быть для одинаковых частиц. [31]
Другой возможный путь построения волновой функции заключается в предварительном составлении собственной функции связанных угловых моментов и последующей антисимметризации полученной функции. [32]
Таким образом, главный член в рассматриваемом разложении - это простое произведение базисных спин-орбиталей, которое после антисимметризации превращается в слейтеровский детерминант, составленный из этих орбиталей. [33]
Спиновая зависимость гриновских функций идеального газа отделяется в виде Qrl 8apG а спиновая зависимость вершинной функции ( без антисимметризации. [34]
Рака ( [16], работы II и III) ввел метод, соединяющий рекурсивно связывание угловых моментов и антисимметризацию. [35]
Здесь вертикальной черточкой обозначено ограничение в том же смысле, что и в (6.10.61), а квадратными скобками - обычная антисимметризация. [36]
К перечню трудностей, связанных с получением однозначной информации относительно резонансной реакции, необходимо добавить следующее: а) пренебрежение антисимметризацией волновых функций, б) пренебрежение комбинированными эффектами, связанными с образованием составного ядра и такими процессами, как реакции срыва и подхвата, прямые взаимодействия, реальное и виртуальное кулоновское возбуждение. Очевидно, что обработка экспериментальных данных с помощью одной лишь схемы - матрицы, не учитывающей упомянутые выше эффекты, дает ошибочные значения резонансных параметров. [37]
К диаграммам (54.2) надо было бы добавить еще такой же ряд диаграмм с переставленными концами 3 и 4, что приводит к антисимметризации вершинной функции по ее спиновым и орбитальным аргументам. Однако для поставленной здесь цели определения Тс этого можно не делать, так как в обеих этих частях вершинной функции полюс появляется одновременно. [38]
Это и есть тот спин, который фигурирует в частной теории относительности; таким образом, именно для него следует брать перестановочное-соотношение (6.1.53), которое поэтому нуждается в антисимметризации по соответствующим индексам. [39]
Для п ковалентных связей волновая функция метода валентных схем состоит из 2 детерминантов, так как она строится в виде произведения п функций типа (13.7), по одной для каждой ковалентной связи, с последующей антисимметризацией. Именно по этой причине метод валентных схем быстро усложняется при увеличении числа ковалентных связей в молекуле. В методе же молекулярных орбиталей всегда имеется одна-единствеиная детерминантиая функция, которая дает по крайней мере качественную картину молекулы в равновесной конфигурации. [40]
Для п ковалентных связей волновая функция метода валентных схем состоит из 2 детерминантов, так как она строится в виде произведения п функций типа (13.7), по одной для каждой ковалентной связи, с последующей антисимметризацией. Именно по этой причине метод валентных схем быстро усложняется при увеличении числа ковалентных связей в молекуле. В методе же молекулярных орбиталей всегда имеется одна-единственная детерминантная функция, которая дает по крайней мере качественную картину молекулы в равновесной конфигурации. [41]
Заметим, что в одномезонном приближении спиновая зависимость амплитуды рассеяния нуклона нуклоном сложнее, чем спиновая зависимость рассеяния антинуклона нуклоном или гиперона нуклоном, так как в последних случаях отсутствуют обменные силы и связанная с ними антисимметризация амплитуды. [42]
Информационная модель Вселенной включает в себя ряд субмоделей, одной из которых является торсионно-аксиальная модель, отражающая кручение пространства и аксиальное ускорение его частиц, которые взаимодействуют синхронными направлениями трехмерных спинов источников полей, обеспечивающих симметризацию и антисимметризацию Вселенной. Причиной аксиального вращения частиц являются спиновые поля, создаваемые классическими трехмерными спинами, генерируемыми предании-гиляционным состоянием электроннопозитронных дуплетов. Возникновение первичных торсионно-аксиальных полей Вселенной представляется следующим образом. Все тела Вселенной находятся в информационном равновесии за счет взаимосигнальной связи, взаимодействия и взаимопревращения энергии, движения и массы в пространстве и во времени. Гравитационные силы притяжения имеют место между положительными, положительными и отрицательными телами. Таким образом, в первом случае - в положительном макроинформмире осуществляется симметризация тел ( и процессов) за счет их положительного равновесия. Во втором случае - в отрицательном макроинформмире возникает антисимметризация за счет отталкивания отрицательных масс. Однако в силу большого количества положительных масс ( как в конденсаторе прокладка) между отрицательными макроинформмирами процессы симметризации и антисимметризации стабилизируются, чем и обеспечивается информационное равновесие Вселенной. Стабилизация информационного равновесия Вселенной поддерживается информационно-сотовыми локальными ( торсионно-аксиальными) полями, в которых происходит, во-первых, поляризация информа-ционов в направлении создания поля кручения и, во-вторых, - поляризация спинов по аксиальному ускорению информационов, обеспечивающему осевое ( аксиальное) самовращение элементарных частиц. [43]
Когда теория применяется к л-электронным системам, энергия кулоновского взаимодействия связывается с реакционной способностью, измеряемой полной я-электронной плотностью, энергия делокализационного взаимодействия - с измеряемой сверхделокализацией и поляризационная энергия взаимодействия - с измеряемой атомной самополяризуемостью. Энергия обменного взаимодействия возникает из-за антисимметризации волновых функций двух реагентов, полученных для изолированного состояния каждого из них. Рассмотрение величин этих энергетических членов приводит к выводу о возрастании роли делокализационного взаимодействия в стабилизации химически взаимодействующих систем в ходе реакций. [44]
Помимо указанных составляющих межмолекулярного взаимодействия существует и ряд других, которые мы по существу только лишь упомянем. При больших Л вклад в энергию, обязанный своим появлением антисимметризации функций вида WAOWBO, достаточно мал, однако по мере уменьшения R он быстро возрастает. Поскольку антисимметризация волновой функции связана с обменом индексов электронов, то этот вклад в энергию межмолекулярного взаимодействия носит название обменного. [45]