Cтраница 1
Гайзенберг высказал мнение, что такое подробное описание не является необходимым. Для описания процессов рассеяния и реакций достаточно знать асимптотическое поведение волновых функций до столкновения и после него, когда сталкивающиеся и разлетающиеся частицы являются свободными. При таком подходе оператор S и его матричные элементы, с помощью которых вычисляются вероятности различных процессов, являются основными величинами теории. [1]
Гайзенберг, анализируя возможности измерения координаты и импульса электрона, пришел к заключению, что условия, благоприятные для измерения положения, затрудняют нахождение импульса, и наоборот, - в этом смысле понятия координаты и импульса дополнительны друг другу. [2]
Гайзенберг высказал мнение, что такое подробное описание не является необходимым. Для описания процессов рассеяния и реакций достаточно знать асимптотическое поведение волновых функций до столкновения и после него, когда сталкивающиеся и разлетающиеся частицы являются свободными. [3]
Однако Гайзенберг и Эйлер пользовались несовершенной формой лавинной теории ливней [3, 4], аппарат которой после усовершенствования Ландау и Румером [5] может быть применен для получения значительно более точных результатов. Тамм и Беленький не учитывали точного спектра мезонов, заменяя его рассмотрением мезонов некоторой средней энергии. Такая замена на может быть обоснована при исследовании спектра мягкой компоненты в области энергий Е, больших по сравнению с критической е, так как очевидно, что мягкая компонента с большой энергией может возникать только в результате распада мезонов с большой энергией, и поэтому форма спектра мягкой компоненты в этой: области весьма чувствительна к виду спектра мезонов при больших энергиях мезонов. [4]
Матричная механика Гайзенберга очень незначительно опередила волновую механику Шредингера. [5]
Принцип неопределенности Гайзенберга и волновой характер электрона исключают знание точного места электрона в атоме в какой-либо данный момент. Все, что может быть получено из волнового уравнения, - это информация о среднем времени, проводимом электроном в каком-либо небольшом элементе пространства. Проведя контуры по границам элемента пространства, внутри которого электрон находится, например, 99 % своего времени, можно сделать видимым занимаемый им объем. Эти объемы известны как орбитали, и любая орбиталь может содержать не более двух электронов. Образование химической связи происходит при перекрывании заполненных или незаполненных орбиталей разных атомов, молекул или ионов, в результате чего соответствующие электроны в большей или меньшей степени де-локализуются. [6]
Упомянем еще классическую модель Гайзенберга, которая отличается от модели Изинга тем, что каждому узлу решетки сопоставляется классический d - мерный вектор момента единичной длины s, а статсумма определяется интегралом по направления... [7]
Иногда удобнее пользоваться представлением Гайзенберга, в котором статистический оператор не зависит от времени, а операторы динамических переменных зависят от времени. [8]
Из теории Вейсса - Гайзенберга следует, что при температуре ниже точки Кюри ферромагнитное тело должно быть самопроизвольно намагничено почти до насыщения. Однако на самом деле этого не наблюдается. Поэтому Вейсс предположил, что макроскопическое тело ( моно - или поликристалл) состоит из ряда областей ( доменов), самопроизвольно намагниченных в соответствии с температурой тела, но направления намагниченности различных доменов не параллельны друг другу. [9]
В 1927 г. Френкель и Гайзенберг независимо и почти одновременно высказали предположение о том, что в некоторых случаях требование минимума электростатической энергии взаимодействия будет удовлетворяться при параллельном расположении спинов электронов. [10]
В 1927 г. Я. И. Френкель и Гайзенберг независимо и почти одновременно высказали предположение, что в некоторых случаях требование минимума электростатической энергии взаимодействия будет удовлетворяться при параллельном расположении спинов электронов. [11]
Формализм изотопического спина был введен Гайзенбергом для того, чтобы описать независимость ядерных сил от электрического заряда. [12]
Dx образуют линию, Для ферромагнетика Гайзенберга п 4 ( температура п трехмерный вектор внешнего поля), при наличии вырождения область Ох представляет собой трехмерный шар, следовательно, особые точки в Dx также образуют линию. [13]
Выбранное нами представление называют специальным представлением Гайзенберга. Именно в этом представлении была сформулирована первоначальная форма квантовой ( или матричной) механики, открытая ГАЙЗЕНБЕРГОМ в 1925 году. [14]
В еще более общей форме эту мысль высказывает Гайзенберг [5] ( 1959 г.): Имеется очень простой закон природы, из которого вытекают существование элементарных частиц, их свойства и наличие у них силового поля. Современной экспериментальной физикой получены данные о свойствах симметрии элементарных частиц. [15]