Гамильтониана
Cтраница 2
 |
Схема сплзи угловых мг. [16] |
Из гамильтониана можно выделить чисто вращат. [17]
Из гамильтониана взаимодействия (1.4) видно, что мы можем получить сильную связь между атомом и электрическим полем, если увеличить дипольный момент и / или увеличить электрическое поле. Так как дипольный момент существенно зависит от расстояния между электроном и ядром, большие дипольные моменты реализуются для высоковозбужденных состояний электрона. Поэтому удобно работать с такими ридбергов-скими атомами. [18]
Рассмотренные выше ячеечные гамильтонианы описывают взаимодействие между ячеечными спинами. Параметры ячеечного гамильтониана суммируют существенные эффекты, относящиеся к поведению системы в масштабах, меньших, чем размер элементарной ячейки. Очевидно, на основе ячеечного гамильтониана мы можем построить блочный гамильтониан, описывающий взаимодействие между блочными спинами. Параметры блочного гамильтониана суммируют существенные детали поведения системы в масштабах b постоянных решетки. [19]
Все гамильтонианы электромагнитных взаимодействий не изменяются при пространственной инверсии, поэтому справедлив закон сохранения четности замкнутой системы при электромагнитных взаимодействиях в ней. [20]
Существуют гамильтонианы очень специального вида, допускающие точную диагонализацию. Соответствующие уравнения движения, к числу которых относится и синус-уравнение Гордона, имеют решения солитонного типа. Возбужденные состояния таких систем, несмотря на нелинейность последних, обладают бесконечно большими временами жизни. Синус-уравнение Гордона допускает и решения, описывающие связанные состояния солитон-антисолитон; потенциально они могут оказаться интересными для ряда приложений. [21]
Для гамильтониана акустического поля вида (7.25) решение задачи на собственные значения следует из метода, рассмотренного в гл. [22]
Соответствующие гамильтониану (1.4) решения уравнения Шредингера могут быть найдены по теории возмущений, если рассматривать TN как. [23]
Этому гамильтониану соответствуют две диаграммы, показанные на фиг. [24]
Такому гамильтониану соответствует диаграмма, приведенная на фиг. [25]
Пусть гамильтониану Я0 отвечает система собственных волновых функций i 3ft и соответствующих собственных значений энергии eft, которые мы будем предполагать известными. [26]
Такому гамильтониану нельзя поставить в соответствие никакого лагранжиана, поскольку условием существования оператора перехода в представление Гейзенберга является как раз условие Блоха. Теории с подобными гамильтонианами следует, очевидно, с самого начала исключить из рассмотрения. [27]
Интересно сравнить гамильтонианы (7.22) и (7.23) v с соответствующими гамильтонианами в случае потенциалов, не зависящих от скорости. [28]
Если все гамильтонианы, которые нельзя представить в виде (30.18), назвать гамильтонианами взаимодействия, то все возможные гамильтонианы взаимодействия можно разделить на следующие две группы. [29]
Исходя из гамильтониана (6.3), методом, аналогичным проиллюстрированному в разд. [30]
Страницы: 1 2 3 4