Дальнейшая ионизация
Cтраница 4
Следовательно, разница между вычисленным и наблюдаемым значениями оптической плотности ( di) при одинаковых значениях рН происходит из-за присутствия нейтральной молекулы. Эти разницы, будучи прибавленными к приближенному значению плотности монокатиона при 300 ммк ( dj), дают значения оптической плотности, которые соответствуют ионизации свободного основания без учета влияния дальнейшей ионизации монокатиона. [46]
 |
Схема двухступенчатого возбуждения люминесценции. [47] |
При катодном возбуждении люминесцирующий экран бомбардируется потоком электронов, энергия которых составляет порядка 104 эв. При взаимодействии с материалом люминофора такие первичные электроны дают каскады вторичных электронов меньшей энергии, причем этот процесс заканчивается образованием электронно-дырочных пар, а также экситонов, энергии которых уже недостаточно для дальнейшей ионизации решетки. [48]
Влияние природы вещества проявляется уже в элементарных актах. Это влияние связано с устойчивостью положительных ионов и действием вторичных электронов, около половины которых обладают энергией, сопоставимой с энергией химической связи, а более 10 % имеют энергию, достаточную для дальнейшей ионизации вещества. Если вещество полярно, оно может обладать способностью к захвату теплового электрона с образованием отрицательного иона. Если же вещество неполярно, замедленные электроны будут нейтрализованы положительными ионами. [49]
 |
Зависимость степени раз. [50] |
Дело в том, что в связи с близким расположением аминныя основных группировок в молекулах ПЭИ ( расстояние между соседними азотными атомами - - 3 7 А) при степенях нейтрализации а 0 5 ионизация каждого нового азотного атома должна происходить между двумя уже заряженными группами. Возникающее в связи с этим мощное электростатическое взаимодействие зарядов приводит к прогрессивному снижению силы основности остающихся аминных групп ( что находит свое отражение в крутом падении правой ветви кривой титрования; см. рис. 17) вплоть до степени нейтрализации а 0 66 ч - 0 67, при которой дальнейшая ионизация практически прекращается. Аналогичные результаты получены [64] при обратном оттитровывании щелочью гидрохлорида ПЭИ. [51]
Длина волны при аномальном разряде меньше, чем в отсутствие его, что указывает на наличие концентрации электронов, превышающей критическую. Поперечная электромагнитная волна частично трансформируется в поверхностную медленную волну с продольной компонентой электрического поля. Это в какой-то степени обеспечивает дальнейшую ионизацию газа и увеличение вкладываемой мощности. Как оказалось, изменение давления не приводит к существенному изменению концентрации электронов в скин-слое. [53]
Лавинный пробой обязан лавинному размножению носителей в области объемного заряда. Электроны и дырки в электрическом поле р-п-перехода накапливают кинетическую энергию, достаточную для ударной ионизации атомов решетки. Образовавшиеся таким образом носители заряда сами принимают участие в дальнейшей ионизации. [54]
 |
Зависимость поправки k от давления водяных паров. [55] |
В отличие от однородного поля, где влияние влажности воздуха является незначительным, в неоднородном поле с увеличением влажности пробивное напряжение промежутка повышается. Это явление можно объяснить тем, что во влажном воздухе молекульи воды захватывают электроны и образуют малоподвижные ионы. Электроны, присоединившиеся к молекулам воды, теряют способность к дальнейшей ионизации промежутка. [56]
 |
Зависимость функции р.. величины параметра С. [57] |
Оно заключается в следующем. Электроны, освобожденные электрическим полем у катода, перемещаются к аноду. В головной части лидера создается сильное электрическое поле, обусловливающее дальнейшую ионизацию, появление электронного объемного заряда и прорастание лидера к аноду. Внутри лидера имеются положительные ионы и электроны-так же как и при разряде в газах. Ионизация атомов в этом объеме производится только электронами, ускоренными полем. Ударная ионизация электронами на пути лидера может продолжаться и после прорастания его до анода и завершается проплавлением диэлектрика электронным током. [58]
В результате первичного акта взаимодействия излучения высокой энергии ( рентгеновских и - - лучей, ос - и - частиц ядерного распада, ускоренных электронов, нейтронов, протонов, дейтеронов и частиц с большей массой) с веществом происходит ионизация - отрыв от атома или молекулы электрона и образование положительно заряженной частицы - катиона или катион-радикала. Возникающие при ионизации электроны могут обладать энергией, достаточной для того, чтобы вызвать дальнейшую ионизацию до тех пор, пока не потеряют большую часть своей энергии и не превратятся в тепловые электроны. Вторичные процессы с участием тепловых электронов, первичных катион-радикалов, возбужденных атомов и молекул приводят в конечном счете к образованию в облучаемом веществе радикалов - наиболее долго живущих активных частиц, а также положительных и отрицательных ионов. Все эти активные частицы могут в принципе инициировать полимеризацию в любом агрегатном состоянии мономера: в газовой, жидкой или твердой фазе. [59]
В результате первичного акта взаимодействия излучения высокой энергии ( рентгеновских и - у-лучей, ее - и р-частиц ядерного распада, ускоренных электронов, нейтронов, протонов, дейтеронов и частиц с большей массой) с веществом происходит ионизация - отрыв от атома или молекулы электрона и образование положительно заряженной частицы - катиона или катион-радикала. Возникающие при ионизации электроны могут обладать энергией, достаточной для того, чтобы вызвать дальнейшую ионизацию до тех пор, пока не потеряют большую часть своей энергии и не превратятся в тепловые электроны. Вторичные процессы с участием тепловых электронов, первичных катион-радикалов, возбужденных атомов и молекул приводят в конечном счете к образованию в облучаемом веществе радикалов - наиболее долго живущих активных частиц, а также положительных и отрицательных ионов. Все эти активные частицы могут в принципе инициировать полимеризацию в любом агрегатном состоянии мономера: в газовой, жидкой или твердой фазе. [60]
Страницы: 1 2 3 4 5